Der tägliche Gang des Barometers. 
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meterwirkung der höheren Luftschichten ansieht, wie dies Espy, Kreil und Blanford gethan haben. 
Wenn man der Ansicht ist, dass die unteren Luftschichten zur Zeit der raschesten Wärmezunahme am 
Morgen in ihrer Expansion durch die höheren kälteren Schichten gehemmt werden, und dass dadurch 
das Vormittagsmaximum des Barometerstandes hervorgerufen wird, so könnte man wohl auch annehmen, 
dass sich diese Wirkung erst allmälig und natürlich in abgeschwächtem Masse, auf die höheren Schichten 
überträgt. Es würde dann die Verspätung der Phasenzeiten der doppelten täglichen Oscillation auf den 
Berggipfeln mit dieser Theorie im Einklänge zu stehen scheinen. 
Wenn es uns aber im Nachfolgenden gelingen sollte, auch diese Verspätung der Phasenzeiten der 
doppelten Oscillation als die Wirkung jener Druckschwankung zu erklären, welche durch die tägliche 
Erwärmung der unteren Luftschichten auf Berggipfeln nothwendig erzeugt werden muss, so hat diese 
Theorie abermals einen ihrer Stützpunkte verloren, ja eine Widerlegung mehr gefunden. Den Einfluss der 
täglichen Erwärmung der unteren Luftschichten auf die einmalige tägliche Barometerschwankung auf 
Berggipfeln hat man wohl nie verkannt, wenngleich eine analytische Darstellung desselben, wie sie im 
Nachfolgenden gegeben wird, bisher auch nicht versucht worden ist. Ganz neu aber ist der hier überhaupt 
zum erstenmale geführte Nachweis, dass dieser Einfluss sich auch auf die doppelte tägliche Oscillation 
erstreckt, und sich ebenso vollständig analytisch ausdrücken lässt. 
Um einen kurzen Ausdruck zu haben für jene an sich klare Form der Druckschwankungen auf Berg¬ 
gipfeln, welche durch die tägliche Erwärmung und Abkühlung der unterhalb befindlichen Luftschichten 
hervorgebracht werden, will ich dieselbe einfach »thermische« Druckschwankungen nennen. Es ist zwar 
mit grösster Wahrscheinlichkeit auch die normale tägliche Barometerschwankung an der Erdoberfläche im 
letzten Grunde nur eine thermische Druckschwankung. Der Zusammenhang zwischen Ursache und Wir¬ 
kung ist aber in diesem Falle ein so complicirter, dass nicht nur bisher keine analytische Darstellung des¬ 
selben gegeben werden konnte, sondern vielmehr überhaupt selbst die Art dieses Zusammenhanges noch 
fast ganz im Dunkeln zu liegen scheint. 
Darum mag es gestattet sein, von »thermischen« Druckschwankungen im obigen Sinne zu sprechen 
so weit nur höhere Schichten der Atmosphäre in Betracht kommen. 
Es unterliegt nicht der geringsten Schwierigkeit, die »thermischen« Luftdruckoscillationen auf einem 
Berggipfel als Function der Temperaturvariation der Luftschichten unterhalb desselben darzustellen. Diese 
Temperaturvariation lässt sich immer mit hinlänglicher Genauigkeit schon durch zwei harmonische Oscil- 
lationen darstellen in der Form : 
Pi cos * + q t sin * + p 2 cos 2x + q 2 sin 2x. 
Die numerischen Coefficienten p { , q y und p 2 , q 2 sind Temperaturamplituden. Diese Temperaturoscilla- 
tionen bewirken auf dem Berggipfel Luftdruckoscillationen von denselben Phasenzeiten, die Amplituden 
derselben sind aber natürlich andere. Wir erhalten diese Amplituden, indem wir die obigen Coefficienten 
multipliciren mit dem Quotienten 
db _ bh 
dt = RT*~ C ’ 
da ja der Druck unten hier als constant angenommen werden darf, b ist der Barometerstand auf dem 
Berggipfel, h die Mächtigkeit (Dicke) jener Luftschichten unterhalb desselben, deren Ausdehnung und 
Contraction in Betracht kommt, R und T sind aus der Wärmelehre bekannte Grössen. Die Luftdruck¬ 
oscillationen, welche durch die obigen Temperaturoscillationen auf dem Berggipfel hervorgerufen werden, 
finden daher ihren genügenden Ausdruck durch die folgende harmonische Reihe: 
cp\ cos x + cq^smx + cp 2 cos 2x + cq 2 sin 2x. 
Wie man sieht, handelt es sich nur darum, den täglichen Gang der Temperatur in den Luftschichten 
unterhalb des Berggipfels zu kennen, dann hat die Berechnung der dadurch auf demselben hervorgeru¬ 
fenen Luftdruckschwankungen keinerlei Schwierigkeit mehr. 
