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,/. Hann, 
Phasenzeit nahe gleich der des täglichen Ganges der Lufttemperatur war, also mit jener der »thermischen« 
Druckschwankungen in der Höhe übereinstimmte, war die Amplitude der einmaligen täglichen Oscillation 
des Barometers auf dem Eiffelthurm grösser als in Paris. Die beiden Druckwellen, die allgemeine und die 
»thermische« in der Höhe, verstärkten sich, statt sich zu schwächen, wie das sonst der Fall ist. 
Bei den Phasenzeiten der doppelten täglichen Oscillation des Barometers auf dem Eiffelthurm bemerken 
wir die bekannte Verspätung des Eintrittes derselben in der Höhe. 
4*2 
Winter 
Frühling u. Herbst 
Sommer 
Jahr 
Paris . . . 
• 1 5 7 9 1 
i 47?9 
i4Ö?o 
150? 1 
Eiffelthurm . 
. 151-6 
139*6 
I 37-4 
142-3 
Differenz . . 
5 - 5 
CO 
00 
8-6 
■“<1 
00 
Die Verspätung der Phasenzeiten auf dem Eiffelthurm beträgt im Winter 11 Minuten, im Sommer 
17 Minuten 1 . Die Amplituden sind oben etwas kleiner als unten. Das Verhältniss der Barometerstände ist 
734 : 759 = 0 967; das Verhältniss der Amplituden ist aber 0-272 : 0'293 := 0-928. 
Die folgende kleine Tabelle enthält die Constanten der harmonischen Reihe, durch welche der tägliche 
Gang der Lufttemperatur dargestellt wird. 
Täglicher Gang der Lufttemperatur zwischen Eiffelthurm und Paris. 
Pl 
Qi 
Pi 
Qi 
^1 
^2 
a i 
#2 
Winter. 
. -o?82 
— I?00 
H-o?26 
4-o'?37 
2 ig?4 
35 ?I 
U29 
°°44 
Frühling u. Herbst . 
, -1-91 
-2-03 
+0-59 
4-0-38 
223-3 
57 12 
2-79 
O 
O 
Sommer. 
— 2-50 
— 2-21 
4 - 0-34 
4-0*15 
228-5 
66-2 
3‘34 
o -37 
Jahr. 
-1-74 
“ 1-75 
4-0-40 
4-0-30 
224-8 
53 - i 
2-47 
0-50 
Die Winkeiconstante A t bleibt das ganze Jahr hindurch im dritten Quadranten, die Winkeiconstante 
A 2 dagegen ebenso consequent im ersten Quadranten. Wir werden sehen, dass dies für den Gang der Luft¬ 
temperatur überhaupt gilt. Die Phasenzeiten der durch diesen täglichen Gang der Lufttemperatur in den 
höheren Schichten erzeugten Druckschwankungen werden die gleichen sein, wie die des Ganges der 
Lufttemperatur. Die Amplituden dieser Druckschwankungen werden aus jenen der Temperaturvariation 
durch Multiplication mit dem Factor bh : R.T 2 3 erhalten, wie wir oben gesehen haben. Dieser Factor muss 
daher zunächst für den vorliegenden Fall berechnet werden. 
Die Grösse b ist für die obigen 3 Jahreszeiten nahezu die gleiche, nämlich: 734-5, 734'4 und 733-5, 
für das Jahr 734 9 1; die Grösse h ist r= 279 • 4 m. 
T ist die absolute Temperatur, für ganz trockene Luft wäre also T 0 = 273° zu setzen. Um aber 
dem Wasserdampfgehalt der Luft einigermassen Rechnung zu tragen, erhöhen wir den Ausdehnungs- 
coefficienten der Luft 0’ 00367 in bekannter Weise. Ich setze aber hier und im Folgenden nur a = 0-0038, 
den niedrigsten Werth, der noch mit den Beobachtungen in Übereinstimmung zu bringen ist. Dies 
geschieht deshalb, weil alle unsere Beobachtungen der Lufttemperatur, wegen der nicht völlig zu 
beseitigenden Strahlungseinflüsse, die Tendenz haben, die Amplitude der täglichen Variation grösser 
erscheinen zu lassen, als sie in der freien Luftsäule wirklich ist. Eine stärkere Vergrösserung des 
Ausdehnungscoefflcienten der Luft würde dieser Fehlerquelle einen noch grösseren Einfluss gestatten. 
Mit obigem Werth von a wird T 0 — 263°, und R, d. i. p 0 v 0 : T 0 wird gleich 30'37. In der Anmerkung 
will ich auch die Logarithmen dieser im Nachfolgenden häufig verwendeten Grössen anführen 2 . Mit 
diesen Werthen erhält man folgende Factoren, welche dazu dienen, die Amplituden der Variation der 
Lufttemperatur in Amplituden der dadurch hervorgerufenen Luftdruckschwankungen auf dem Eiffelthurm 
zu verwandeln: 
1 Die Monate Juli —September 1889 verhalten sich in dieser Beziehung ganz abnorm, indem oben die Phasenzeiten schein¬ 
bar früher eintreten. Es dürfte dies auf einer Fehlerquelle oder einer Störung beruhen. 
3 log a = 7-57978 , log T 0 = 2 -42022 , log R = 1 -48240. 
