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J. Hann, 
Pi 
?i 
p-i 
?2 
A. Fort William. 
-2-055 
+ 0-859 
-0-285 
-fo-029 
B. Reducirt auf Ben Nevis. 
-1-741 
r-^ 
N 
O 
4- 
—o"241 
4 0-025 
C. Ben Nevis ... 
-3-659 
4-0-277 
+ 0- I 12 
+ 0^91 
Thermische Druckschwankung, d. i. C—B . 
— 1-918 
-0-450 
+ Q -353 
+ 0*066 
Die letzte Columne enthält die Constanten der blos von der jährlichen Temperaturschwankung da¬ 
zwischen dem Meeresniveau und dem Gipfel des Ben Nevis liegenden Luftschichte abhängigen jährlichen 
Barometerschwankung. In anderer Form ist demnach die Gleichung derselben folgende. 
Jährliche thermische Druckschwankung auf dem Ben Nevis 
i -970 sin (2C,b°S + nx) -j- 0-359 sin (79°4 +2 nx). 
Diese thermische Druckschwankung können wir aber auch direct erhalten, indem wir die numeri¬ 
schen Coefficienten der Gleichung des jährlichen Temperaturganges in der Luftschichte zwischen Ben 
Nevis und Fort William multipliciren mit dem Factor 
bh : RH = (642 • 7 X 1331): R . (266 ■ 6) 2 = 0 ■ 3963, 
Für den jährlichen Wärmegang hatten wir die Gleichung: 
3 ? 6o-|-5°2i i sin (259 < ?2-|-««)-t-o' ? 956 sin (7U4+2»«) 
Dieselbe gibt als entsprechende Druckschwankung auf dem Ben Nevis: 
2-065 sin (259-2-!-#«) + 0-379 sin (7V4 + 2#«) 
Beobachtet wurde 
1 -970 sin (256-8-)-««) + 0-359 sin (79-44-2#«) 
Man sieht, die beobachtete und die aus der jährlichen Variation der Lufttemperatur berechnete Druck¬ 
schwankung stimmen fast vollkommen überein. Der Unterschied der Amplituden im ersten einflussreich¬ 
sten Gliede beträgt nur 5°/ 0 der Grösse derselben, der Unterschied in den Phasenzeiten ist nur 2 ? 4, d. i. 
nicht einmal l°/ 0 der Dauer der Periode. Man kann also den jährlichen Gang des Luftdruckes auf dem Ben 
Nevis mit fast absoluter Genauigkeit aus dem jährlichen Gange der Lufttemperatur berechnen, ein Beweis 
dafür, dass die Mittel aus den auf dem Ben Nevis und zu Fort William beobachteten Temperaturen der 
wahren Lufttemperatur der zwischen diesen Stationen befindlichen Luftschichte schon sehr nahe kommen. 
Die geringen Unterschiede zwischen der berechneten und der beobachteten thermischen Druck¬ 
schwankung auf dem Ben Nevis liegen ferner vollkommen in der Richtung, in welcher sie zu erwarten 
waren: eine etwas zu extreme Amplitude der jährlichen Temperaturvariation und eine geringe Verfrühung 
in dem Eintritte der Phasenzeiten gegenüber dem Gange der wahren Lufttemperatur. 
Es schien mir von einigem Interesse, in ähnlicher Weise auch die jährlichen thermischen Druck¬ 
schwankungen auf dem Sonnblickgipfel, als der höchsten Station Europas, zu berechnen und mit den 
beobachteten zu vergleichen. Die Rechnung kann in diesem Falle nur mit Einführung weniger sicherer 
Elemente geführt werden. Wie schon früher bemerkt, liegt in der Annahme der Mächtigkeit h der dabei 
ins Spiel kommenden Luftschichte einige Willkür, dann darf man auch nicht erwarten, die mittlere Tempe¬ 
ratur derselben aus den vorliegenden Beobachtungen mit solcher Annäherung an die wahre Lufttemperatur 
zu erhalten wie in dem vorigen Falle. Mit dieser Reserve treten wir in die Rechnung ein. 
Als mittlere Lufttemperatur nehme ich das Mittel aus Salzburg und Ischl (red. auf 500 m) in Verbin¬ 
dung mit der mittleren Lufttemperatur auf dem Sonnblick. Den jährlichen Gang des Luftdruckes an der Erd¬ 
oberfläche habe ich aus zwei Stationen auf der Nordseite und zwei Stationen auf der Südseite des Sonn¬ 
blick in 500 m Seehöhe (Salzburg, Zell a. S.; Lienz, Klagenfurt) abgeleitet; 1 als Höhe der wirksamen Luft¬ 
schichte nehme ich hier 2600 m an, da beim jährlichen Gange die Ausgleichung des Druckes jedenfalls auf 
weitere Entfernung hin erfolgt. 
1 Aus meinem Werke »Die Luftdruckverhältnisse von Mittel- und Süd-Europa« unmittelbar entnommen. 
