Der tägliche Gang des Barometers. 327 
Die Elemente der Rechnung sind demnach: 
Jänn. 
Febr. März 
April Mai Juni Juli 
Aug. Scpt. 
Oct. Nov. 
Dec. 
Jahr 
L 
uftdruck (3ojähr. Mittel 1851 — 
■ 1880). 
Soo m 
• • • 7 r 9'9 
i8-6 16-2 
16-3 16-7 18-3 18-7 
18-7 19-6 
18 -6 17-8 
19-3 
718 2 
Sonnblick . 
. . . 516-4 
15'6 14-7 
i8-i 20-6 23-7 25-4 
25-2 24-4 
21*2 17*2 
16'6 
5 * 9'9 
Temperatur (detto). 
Mittel 
• • • - 7-5 
1 
O 
1 
o*i 3'7 7-4 9-3 
9'2 6-3 
2-0 -3‘8 
- 7*2 
o ?7 
Gleichungen des jährlichen 
Ganges 
Pi 
Pi <?2 
A 1 A 2 
‘h 
a 2 
Luftdruck, 500 m . 
■ ■ +0- 14 
— 1*12 +1*00 +0*14 
17279 80? 
0 I • 13 
i*oi mm 
» 3100 » . 
. . —5-00 
-1-64 + 0 • 7 7 +0-26 
251-9 7 o- 
4 5‘26 
081 » 
Temperaturmittel 
. . -8?78 
-o°99 +0-03 +0-53 
263-6 3 
2 8-84 
0-53 Cels 
Jährliche 
thermische Druck Schwankung auf dem Sonnblickgipf 
el. 
Pi 
h 
Pi q 
A. Allgem. Druckschwankung, 
reduc. auf Sonnblick . . -fo-io 
— o-8i 
+ 0-72 +0 
• IO 
B. Sonnblick 
beobachtet . . 
— 1-64 
+ 0-77 +0 
• 26 
B — A. Thermische Druckschwankung daselbst .... —5-10 
— 0-83 
+0-05 +0 
• 16 
Daraus ergibt sich für die beobachtete thermische Druckschwankung auf dem Sonnblickgipfel die 
Gleichung 
Sonnblick, thermische Druckvariation beobachtet . . 5 ■ 17 sin (26o?8 -f nx) + o-17 sin (17?8 + 2 nx). 
Die berechnete Druckvariation erhält man aus der früher angeführten Gleichung des jährlichen Ganges 
der Temperatur, indem man die numerischen Coefficienten derselben mit dem Factor bh : RT* = 0-638 
multiplicirt. 
Dies gibt: 
Sonnblick, thermische Druckvariation berechnet . . 5" 64 sin (26376 +w,v) 4 -o-34 sin (3^3 4-2 /j.v). 
Man wird zugeben müssen, dass die Übereinstimmung zwischen Beobachtung und Rechnung eine 
vollkommen befriedigende ist, wenn man die Unsicherheit mancher Elemente, die in die Rechnung ein- 
gehen mussten, berücksichtigt. Jedenfalls ersieht man, dass auch in diesem extremen Falle der jährliche 
Gang der Temperatur der ganzen Luftschichte zwischen dem Sonnblickgipfel und dessen Basis sich mit 
viel grösserer Annäherung an die Wahrheit aus den oben und unten beobachteten Temperaturen ableiten 
lässt, als dies bei dem täglichen Gange der Fall war. Dies nachzuweisen war auch der Zweck der vor¬ 
stehenden Rechnungen. 1 
Zum Schlüsse dieses Abschnittes darf wohl darauf hingewiesen werden, welch grossen Vortheil die 
Darstellung der periodischen meteorologischen Erscheinungen durch harmonische Functionen bietet für 
die Einsicht in den causalen Zusammenhang der Erscheinungen und deren Wechselbeziehungen. Man dürfte 
wohl schon allein aus den vorhergehenden Erörterungen entnommen haben, mit welcher Einfachheit und 
Eleganz die Beziehungen zwischen Druckschwankungen und Temperaturvariationen sich auf diesem Wege 
darstellen lassen, und in gleicher Weise würde dies auch bei anderen periodischen Naturerscheinungen 
nachzuweisen sein. Es beruht auf einem völligen Übersehen der physikalischen Gesetze, denen auch die 
meteorologischen Erscheinungen unterliegen, wenn man, wie es neuerer Zeit üblich geworden ist, die 
Berechnung der periodischen Erscheinungen nach harmonischen Functionen als unzweckmässig, ja gefähr- 
1 Ganz analoge Resultate haben ja auch Rühlmann’s Vergleichungen der aus der Barometerformel sich ergebenden Höhe 
des St. Bernhard über Genf mit dem durch das Nivellement ermittelten Höhenunterschied zu Tage gefördert. Die barometrisch mit 
Hilfe der oben und unten beobachteten Temperaturen berechneten Höhenunterschiede zeigen bekanntlich einen jährlichen und einen 
täglichen Gang. Der letztere ist nun viel extremer als der erstere. In dem Falle St. Bernhard —Genf hat Rühlmann für die täg¬ 
liche Amplitude selbst im December einen Werth von 0-7 Percent des ganzen Höhenunterschiedes gefunden, für den Juli von 1 ’9 Per¬ 
cent, wogegen die Amplitude der jährlichen Periode (Unterschied zwischen Jänner und Juli) nur 1 • 1 Percent beträgt. 
