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J. Hann, 
Entfernung der Projection unseres Punktes von dem Fusse des Gebirges bedeutet. Ändert sich die Tempe¬ 
ratur der Luftschichten unterhalb dieser Druckfläche um dt, so wird die Fläche gleichen Druckes über der 
Thalsohle um den Betrag ah dt gehoben, über den Bergabhängen aber nur um a Qt—x tang 8) dt, also 
immer weniger, je näher der Punkt dem Kamme des Gebirges kommt. Ist h kleiner als die relative Kamm- 
höhe des Gebirges, so würde die Fläche gleichen Druckes den Körper des Gebirges in einer Linie 
schneiden. Längs derselben wird dann x tang5 = Ä und es findet daselbst gar keine Hebung der Druck¬ 
fläche mehr statt. Diese Folge von Punkten stellt gleichsam die Achse dar, um welche die Fläche gleichen 
Druckes sich auf und ab bewegt. Ist li grösser als die Kammhöhe des Gebirges, dann geht jenseits derselben 
die Neigung der Flächen gleichen Druckes in die entgegengesetzte über. Die Gradienten sind beiderseits 
gegen die Kammlinie hin geneigt. Für dieselbe Temperaturänderung wächst der obere Gradient oder die 
Neigung der Flächen gleichen Druckes mit der Steilheit der Gehänge, oder mit der Abnahme der Entfernung 
des Gebirgskammes von dem Fusse desselben (bei gleicher Höhe des Gebirges). 
Bei sehr steil geneigten Berghängen wird die Ausgleichung der durch die tägliche Erwärmung auf 
diesem Wege in der Höhe im gleichen Niveau entstehenden Druckdifferenzen rascher erfolgen und die 
dadurch hervorgerufenen Luftströmungen haben eine geringe Erstreckung. In sehr langsam ansteigendem 
Terrain wird die Ausgleichung längere Zeit bedürfen; sie wird bei der Kürze der täglichen Periode über¬ 
haupt sich nie ganz vollziehen können, wo die Gebirge an die Niederung grenzen, das Zuströmen der Luft 
demnach bis zu einer so zu sagen unendlich grossen Entfernung hinausreicht, während der Gradient dabei 
fortwährend kleiner und die Luftbewegung immer langsamer wird. 
Um eine Vorstellung davon zu bekommen, wie gross diese oberen gegen das Gebirge hin gerichteten 
Gradienten im Maximum werden können, oder richtiger gesagt, einen wie grossen entgegengesetzt gerich¬ 
teten allgemeinen Gradienten sie zu unterdrücken im Stande wären, dazu können folgende beiläufige 
Rechnungen dienen. Wir wollen zunächst den Gradienten aufsuchen, der den Thalwind im Klosterthal in 
Vorarlberg erzeugt und die Luft des Rheinthaies gegen den Arlberg hin strömen macht. 
Die Passhöhe des Arlberg liegt etwa 1300« über dem Rheinthale. Wenn wir einen Sommertag 
annehmen, so erhalten wir für den Druckunterschied im Niveau von 1790 absolut und 1300 relativ zwischen 
dem Rheinthal und dem Arlberg den Werth 
db = 
bk 
~RT 
dt — 
610X1300 
30•37X(280) 2 
dt — 0-333 dt. 
Für jeden Grad Temperaturabweichung von dem Mittel entsteht eine Druckdifferenz von «/„ mm. 
Wenn man die Beobachtungen an heiteren Sommertagen zu S. Christof und Altstätten im Rheinthale der 
Schätzung zu Grunde legt, so kann man für die wärmste Tageszeit dt etwa = 5° setzen, dann erhält man 
1 • 7 mm Druckdifferenz. 
Die horizontale Entfernung der Arlberghöhe vom Rheinthal beträgt circa 52km; der maximale 
Gradient, der durch die Hebung der Flächen gleichen Druckes an heiteren Sommertagen erzeugt werden 
111-3 
~52 
könnte, darf daher veranschlagt werden auf 1 • 7 X 
3 • 6 mm. Das ist ein erstaunlicher grosser 
Gradient, der, wenn er zu Stande kommen würde, einen (kurzen) heftigen Sturm erzeugen müsste. 
Man braucht aber durchaus nicht Hochgebirgsverhältnisse der Rechnung zu Grunde zu legen, um so 
erhebliche Gradienten aus dieser Veranlassung zu erhalten. 
Nehmen wir den Wienerwald bei Wien; die Kammhöhe wollen wir zu 450« nehmen, die Niederung 
am Fusse des Gebirges zu 150«, die relative Erhebung desselben also zu 300«. Dann erhalten wir für 
die sommerliche Jahreszeit: 
J7 720X300 
ein — ——_ 
30-4x (280) 2 
0-092 dt. 
Die horizontale Entfernung des Gebirgsfusses vom Kamm ist kaum 6 km. Um den Gradienten zu erhal¬ 
ten, müssen wir die Druckdifferenz deshalb mit 111-3:6 = 18-6 multipliciren. Dies gibt nach obigem einen 
