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Alexander Rollett, 
00 Scliwingungsriclitung des schwächer gehroehenen Strahles in der Gypsplatte (zweite Mittellinie, kleinste 
Elasticitätsaxe des Gypses). 
Man sieht hei dieser Anordnung in dem im Sehfelde des Mikroskopcs erscheinenden Spectrum, wehdics 
die Fraunhofer’scheu llauptliuien scharf und deutlich erkennen lassen muss, einen dunklen Inlerfcrenz- 
streifen, dessen Mitte je nach der Nuance des Gypsplättcheus auf die Wellenlängen 0‘üü04!)()—0’000545/«wt 
fällt. ' Diese Wellenlängen sind die Grenzen der Farbenbereichc Roth I. Grdnntig und Purpur II. Grdnuug 
(Roth I. Ordnung der käullichen Gypsplättchen). * 
Die resultirende Intensität des aus dem Analysator anstieteudcn Lichtes ist unter den von uns ange¬ 
führten Bedingungen, wenn man von dein Lichtverluste an den Obertlächen absieht, flir jede bestimmte 
Wellenlänge 
sin* d ( 7 —«), ( 1 ) 
A 
worin r* die Intensität des einfallenden Lichtes, X die Wellenlänge, d die Dicke der Gypsplatte, 7 den 
grössten und a. den kleinsten Hauptbrechungsquotienten des Gypses flir die bestimmten Wellenhingen 
bedeuten. 
Der dunkle Interferenzstreifen erscheint in jener Spectralregion, ftlr welche die Bedingung 
ii = 2 («-l)—( 2 ) 
•^ 2 ( 7 —«) 
erfüllt ist. w bedeutet in dieser Gleichung die Ordnungszahl des luterfercnzstreifens, und hat für die Farben- 
berciche der käufücben Gypsplättchen Roth 1. Ordnung den Werth 2. •’ 
Im Allgemeinen wird die Untersuchung im prismatisch zerlegten polarisirten Lichte zu histologischen 
Zwecken in der folgenden Weise ausgenützt: 
Das Object wird so ins Sehfeld gelagert, dass cs auf den Interfercnzstreifen zu liegen kommt. Ist das 
Object einfach brechend, dann bleibt es beim Drehen in allen Azimuthen über dem Interferenzstreifen dunkel. 
Ist es doppelt brechend, so gibt es für dassell)e zwei Stellungen, in welcben es im Maximum in der durch den 
Interferenzstreifen ausgelüschten Spectrallärbe leuchtet. Die eine Stellung ist jene, in welcher die grössere 
Elasticitätsaxe der Gypsplatte mit der grösseren Elasticitätsaxe des doppelbrechenden Objectes und die 
kleinere Elasticitätsaxe im Gyps mit der kleineren im Objecte zusammenfällt (das Object wirkt als Ver¬ 
dickung der Gypsplatte). Die zweite Stellung ist jene, wo die grössere Elasticitätsaxe im Gyps mit der 
kleineren im Objecte und die kleinere im Gyps mit der grösseren im Object zusammenlällt (das Object wirkt 
als Verdünnung der Gypsplatte). Ob nun die Additions- oder die Subtractionslagc vorhanden ist, kann leicht 
entschieden werden, wenn mau das Spectrum — und dazu dient die beschriebene llorizontalveiSchiebung 
unter dem festliegeuden Objecte verschiebt. Man tindet dann im ersteren Falle gegen das rothe Ende hin eine 
Spectralregion, in welcher das doppelbrechende Object dunkel auf hellem Grunde erscheint, für den zweiten 
Fall aber eine solche Spectralregion gegen das violette Ende hin, weil mit zu- oder abnehmender Dicke der 
1 Zur Oricntiniug setzen wir die Welleiiliingen der Fraunhofer'sehen Ilauptünion hu Milliontel-Milliinetcr nach 
Angstroni, Kecherches sur le spectre solaire — und Atlas; Spectre normal du soleil. Upsal 1808 hierher; 
G 0-000431 
F 0-000480 
K 0 - (jooöa? 
D 0-000580 
0 0-000656 
B 0-000087. 
'•! Vergl. darüber A. Rollett, Über* die Farben, welche in den Nowton’sohen Ringsystemen aul'oinanderfolgeu. 
Sitzuugsber. d. kais. Akad. d. Wissensch. in Wien, Bd. BXXVH, Abth. III, 1878, S. 177. 
a Vergl. hierüber A. Rollett, Über die Bedeutung von Newton’s Construction der Farbenordnungen dünner Blätt¬ 
chen für die Spectralanalyse .ler Interfcrenzfarbcu. Sitzungsbor. d. kais. Akad, d. Wissensch. in Wien, Bd. LXXV, Abth. 111, 
1877, S.173 — und; Über die Farben, welche in den Newton’scheu Ringsystemen aufeinandcrfolgcn, 1. c. Bd.LXXVIl, S.180. 
