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ideales que representan estas distancias, serán para nosotros los brazos del 
sistema. 
Según principios elementales de Geometría, sean cuales fueren las de¬ 
formaciones que experimente el sistema articulado así dispuesto, ó el 
sistema geométrico que lo representa, haciendo variar los ángulos en 
los vértices del rombo, se hallarán siempre en línea recta los dos polos P,P' y 
el punto de apoyo O; y además el producto de los dos brazos OPXOP' es 
siempre constante é i guabá la diferencia entre los cuadrados del conector 
y del lado del rombo. 
Consideremos, en efecto, el sistema positivo ó negativo ABPP'O, F. B ‘ f 
y 2. PP' es perpendicular á AB en su punto medio, según una propiedad 
conocida del rombo, y además O pertenece á la misma perpendicular á 
causa de la igualdad de los conectores OA = OB; luego los tres puntos O, 
P,P', se hallan siempre en línea recta. 
Para demostrar la segunda parte de la proposición, fijémonos primero 
en el sistema positivo, F. a 1, y tenemos: 
OP = OC — CP 
OP' = OC + CP De donde, 
OPXOP' = OC 2 — CP*. 
Pero los dos triángulos rectángulos OAC, PAC, nos dan: 
ÓC 2 = 0~Á 2 — ÁC 2 . 
CP 2 = AP 2 — AC 2 . Sustituyendo estos dos 
valores en la relación anterior resulta: 
OP X OP' = OA 2 — ÁC 2 ~ ÁP 2 -f ÁC 2 . 
OP X OP' = OA 2 - ÁP 2 . 
Las cantidades OA y AP son constantes, la primera como longitud do 
los conectores y la segunda como lado del rombo; luego el producto de 
las dos distancias OP, OP', que hemos llamado brazos del sistema, perma¬ 
nece constante para todas las posiciones del mismo y es igual á la dife¬ 
rencia entre los cuadrados del conector y del lado del rombo; acostum¬ 
brándose designar dicho producto bajo el nombre de módulo del sistema. 
Considerando ahora el sistema negativo, F. a 2. a , tendremos igualmente: 
OP = CP — OC. 
OP' = CP + OC. Luego: 
OP X OP' = CP* — OC 2 . 
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