kdež jest 
Rn^A 9 J n ( 9 )+B n K.{ 9 ) 
S n = C n J„ (ff) -f D n Kn [q) 
(140 
Q = r Vk 2 — pj- (14"} 
Dosazením lze se přesvědčiti, že tjrto hodnoty E a H hoví Maxwel- 
lovým rovnicím v cylindrických souřadnicích. 
patřičné pro ně plynou 
z podmínek na rozhraní, 
k jichž odvození nyní 
přistoupíme. 
Poloměr vnitřního válce 
(z dielektrika) budiž r x 
(viz obr. 1.), poloměr válce 
kovového pak r % . Medium 
vyplňující vnitřní válec 
označíme indexem 1, me¬ 
dium mezi tímto válcem 
a stěnami trubice indexem 
2, kov pak indexem 3. 
Na rozhraní 1 a 2, tedy 
pro r — r t musejí se tan¬ 
genciální složky síly elek¬ 
Zbývá i 
tedy ještě stanovití konstanty 
3 
2 
77Ě . 1 
Z 
r 2 
trické i magnetické rovnat. Mathematicky vyjádřeny zní tyto podmínky 
Na rozhraní 2 a 3, t. j. pro r = r 2 musejí tangenciální složky elektrické 
síly vymizet, neboť medium 3 je nekonečně dobrý vodič. To znamená 
E 2 , = 0, E iv = 0. (150 
Indexy 1 nebo 2 značí ovšem komponentu v mediu 1 resp. 2. 
Dosadíme-li do těchto rovnic za komponenty elektrické a magnetické 
síly hodnoty plynoucí z rovnic (14), pak vzhledem k tomu, že rovnice 
(15) a (150 musejí býti splněny pro všechna z a <jp, pijme nejdříve, že kon¬ 
stanta p n musí míti ve všech mediích touž hodnout. členy se z a g> tím 
odpadnou a podmínky na rozhraní budou dány těmito vztahy 
= (i?2»)r-r t , 
(Sln)r-r t = (&.),.*, 
1 („ Pm Rln * Ía .= 
1 x R *» P* im d \ 
- k7=^T{"P'— r - č tt),.,; 
(16) 
IX. 
