12 
pak rovnice (17') jako podmínky na rozhraní. Při tom jest S» dáno druhou 
rovnicí (14'). 
Integrační konstanty C* a D n jsou ovšem v různých mediích různé, 
dále jest dle rovnice (14") q = k r, poněvadž p n = 0. Máme tedy 
Sm^CtnJ.far) +DinK n {k x r) 
v mediu 2 pak 
= C 2 , Jn (A, t) + Din Kn {h r). 
Další zjednodušení plyne z té okolnosti, že v celém mediu 1, tedy 
pro r = 0 elektrická síla i magnetická musí býti konečnou, tedy ve výrazu 
pro Si» nesmí se vyskytovati funkce K n {k r r), jež se stává pro r = 0 ne¬ 
konečně vehkou. Jest tedy Di» = 0 a 
Si.^CtnJnfar). 
Konstanta k je definována rovnicí (7); poněvadž medium 1 a 2 jsou 
dielektrika, jest a = 0, a tedy 
kdež A 0 = c z značí délku vlny ve vzduchu/ Ještě položíme permeability 
f*i = ř*a — h takže jest 
V-^-v í. 
a dosazením do rovnic (17') obdržíme 
C„ (k,rj = A- [C„ J.' (*, rj + n». tf.' (*, rj] 
Cl. (*, r.) = Ctě j. (*, r.) + J5«. «► (*1 rj 
0-C,. (i, rj+ft. Jf.' (i, rj . 
Pro jednoduchost klademe 
V*—nř ( 19 ) 
k i^ = 9~f- = 
kdež může nabývati všech hodnot od 1 do co 
IX. 
