Při proměnném průřezu (vodorovném) vyvozuje dle předešlého nor- 
málná síla N nejen napětí v x , nýbrž i napětí t (v rovinách k ose kolmých 
i s osou rovnoběžných) a napětí v,. 
Průřez obdélníkový (obr. 6.) vychází z obecného průřezu hráze, polo- 
žíme-li tan <p = 0 a ovšem též 
cPe 
= 0. Vzorec (8) pro na- 
d x 2 
pěti v, platí tu beze změny. 
Napětí % dle vzorce (9) 
vychází hodnotou 
3 r 
4 
čarou napětí x je parabola kva¬ 
dratická, jejíž osa jde středem 
spáry. V krajních bodech, kde 
2 = + e, jest ť — v" = 0 ; 
uprostřed spáry při z = 0 vyjde 
r n — -. Napětí x má 
0 4 be r 
ve všech bodech znamení pro¬ 
tivné síle T, má tedy též pro¬ 
tivný směr. Přicházíme tu ke 
známému zákonu rozdělení 
tangenciálných napětí po prů¬ 
řezu obdélníkovém (zde vodorovném) při prutu prismatickém. 
Pro napětí v, dává vzorec (12) hodnotu 
+ P- ( 12 *) 
Napětí v t mění se dle paraboly kubické. V pravém krajním bodě jest 2 = 0 
av/ = 0;v levém krajním bodě, kde z = — e, vychází v„" = p, uprostřed 
spáry pro z = 0 je pak v,, o = ~ . V krajních bodech jsou tečny čáry napětí 
v, vodorovný, uprostřed jest obratový bod. Veškerá napětí v, jsou kladna, 
působí tedy ve svislých řezech vesměs tlaky. 
Je-li hráz vystavena tlaku kapaliny o měrné váze y v jejíž hladina 
sahá do vrcholu hráze, třeba dosaditi dle vzorce (10) za poměrný tlak 
p — y x . x. Dále jest, je-li H výsledný tlak vodní, 
T = H = N — Q = Zybex, M = tfy = y y, 6 
Tím obdržíme ze vzorců (8), (9 b ), (12 b ) napětí 
,, = rx +-h- x > Z ' (V) 
xv. 
