16 
při tom jest z — ^vzdálenost obecného bodu od těžiště o průřezu vodo¬ 
rovného, jehož plocha U = bt &moment setrvačnosti J = bP. V krajním 
vlákně pravém jest z = z', z' — z Q — , tedy 
6 M 
-~br- 
V krajním vlákně levém třeba doSaditi z = — z"; pak z" *f z 0 = — a 
„ N 6 M 
(18') 
bt 
bf* 
(18") 
Derivujme dále v» částečně dle při tom třeba pokládati z za stálou, 
z Q) M, N závisí pak na x , tedy 
1 fdN . dt \ 12 r 3 . .AM M dz 0 
17 = Tě V 17 - N 77 > + TF P 17 - M ‘ ř TT ~ 
Jelikož t = ť + 2", ta Za -jj-, ^ osactme 
dále ze vzorců (13) a (15), i vyjde po úpravě 
^ = , + ± (< _ 6 , + 6 g_í r + _ (z _, o) _ 
~TF K4t + 4f ) + 12 <*-*•>-4rl - 
Tuto hodnotu dosadme do vzorce (16) a proveďme integraci. 
Nahradíme-h — tan ý, -jy = <p", (&*wg>'—ftw» <p"), 
obdržíme použitím stanovených již hodnot v*', v," vzorec 
r = —v x 'tan<p'+ [(/ + 3?" + 3z) v,'taný + 
+ (< - 3 2" - 3 2) - p) tan ? " - ~ (/' + z)] . (20) 
Napětí x mění se opět po zákoně paraboly kvadratické, jež má osu 
svislou; určena bude úplně třemi body. V pravém krajním bodě spáry 
jest z = z\ což dá 
ť = -v, f .taný. (200 
XV. 
