čehož 
( 5 ) 
E, + a U, = B, («) **»»-*•«, 
E -*Af, = B,(_«) í í.,-i.< i 
E, = y [fi, (a) f B, (— «)] 
M ’ = Yě [B * >*' - * (— *)] «***-'«'; 
hmk JL 1 *5 ^° effiCÍenty U R v rovnici W Mtno pokládati z; 
innKce tf. Položíme tedy jir-t' , ,, , 
píšeme-li ještě ’ +1 ' ‘ 2 ~ ri 2 + B ,_«. Tim dostáváme 
r = x 
pro složky elektrické a magnetické síly výrazy 
E, = [. 4 , J. lx) + A % H. (*)] e-‘°"+ipmn r 
M « = [». W + B t H. (*)] e -i»l + l M 
^ = ^ [” h ° S ( B > (*) + « a B. (*)) + 
' ^ = [* * (- 4 * y » (*) + 4 «. (*)) + 
£,f = “ -? [« p * {*} + ri 2 ff. (*)) + 
+ * 0 ‘,( Bl i^J± +Si i«LÍíL^ í _ f „ (+<řit( , Tj 
((«> J. (x) + B t H, (x ) )+ ' 
+ ^(A^ + ^Í^Íl)] e — + ,, + ,v. 
Jde-h o styk dvou medií, z nichž každé je charakterizováno v připadé 
vlny ur&te penody, tedy určitého <o, svým A a <r, tu podmínky „a rozhraní 
vyzadup, aby tangenčni složky E„ M,; E r . M, měnily se spojité pH 
průchodů rozhramm. Tato okolnost umožňuje vypočísti fi a tíTi délL 
vlny /, jakož i utlum «, v případě několika medií. V dalším se omezíme 
pouze na tri media. 
rovnice pro p v případě tři medii tvaru souosých válci. 
1 Prvé medium ať sahá z nekonečna až do vzdálenosti p od osy válců • 
druhé pak od t do r a třetí od r až k ose samé. Každé medium jé 
XXV. 
