Dále jest 
z čehož 
V případě dielektrika (x = 0) jest tedy 
2 
t 2 r- ’ 
=-^ = 4«*-í4. 
(20) 
(20') 
značili l„ délku vlny odpovídající periodě * v mediu do nekonečna saha¬ 
jícím, jehož dielektncká konstanta jest « a permeabilita p. Jde-li o dokonalý 
vodič, možno s zanedbati vedle x, pak jest 
i tedy 
Y¥ 
v (20") 
Konečně rovnice (5') přejdou v 
x e . = 9 Vk* — p* x^ = q Vk* — f 
*,. = rYkT=f x „=rVkTZq>. ' <")■ 
Tím a malým upravením rovnice (19) a (19') nabudou tvaru 
77 J W H ' M1’ W 
77" H ' (*«) H (*a)- ^7 H (*,J H' (*J 
Í./' W / W _A; W ;, W 
- ~z - X -. (22) 
77 r to h to —/ w h- ,*j 
y J to g ' to ~ g (O r to) 
^T- H ' to a W-Í1SWH'(J = 
_ "TŠ? L ^ w J W ~ J' to /' to 
^ •?' to H to(to * (to ‘ <22 ° 
Když vodivost vnitřního media (třetího) je nekonečně veliká, je 
také nekonečné, a rovnice (22') pro p vlny elektrické nabude tohoto 
zjednodušeného tvaru 
XXV. 
