12 
s kladnou imaginární částí splněna. Proto v případě Harmsem vyšetřo¬ 
vaném neexistuje vlna elektrická o velikém útlumu a malé postupné 
rychlosti. 
Podobně rovnice (23') pro vlnu magnetickou po vložení přibližných 
hodnot pro veliké argumenty dostane tvar 
Jk V 
sin(x„-x St ) ' 
nebo 
X Qi ř*2 
tgf>i(r—v) =*~. 
t* 2 
Tato rovnice tedy, jako při vlně elektrické, zase nevede k žádné 
možné vlně magnetické, silně tlumené. 
Rovnice pro p symetrieké vlny elektrické v případě, kdy medium druhé je velmi 
tenké a dobře vodivé. 
Jelikož kf v tomto případě je velmi veliké, bude také dle rovnic (21) 
* s * a . Xr * ve ^> a za cylindrické funkce těchto argumentů vložíme do 
rovnice (22J přibližné hodnoty pro veliké argumenty dle rovnic (24) a (24') 
Tím rovnice (22 / ) bude míti tvar 
« (*- f w+w * (^-j) 
e ‘ h ' w ~ ~kT ť e ‘ ( ‘ e ' ~ ^ H feJ 
_ ^ř J ' w cos (*• zjh3tl (<J sm (*• z ť) 
^ř W /»vfLii; Wť ,'(s-ř) 
Převrácením a položením e* ’ t) = cos ^ __ ^ + ^ ^ 
je levá strana 
¥ [ cos (*~Ť) + ,si ”(*a-j)] y w - 
p-'[cos (»(,—■—) + i sm (* fc —|-)] H (%) 
V 
XXV. 
