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tura y del principio de la entropía. Examinemos los fundamentos de esta 
creencia. 
Hay un fenómeno general y perfectamente comprobado que se llama equili¬ 
brio móvil de la temperatura, y que consiste en la tendencia constante y continua 
á igualarse ó equilibrarse las temperaturas diferentes de varios cuerpos que se 
hallan inmediatos. El estudio de este fenómeno da origen á la Termostática, ó 
sea teoría del equilibrio y propagación del calor. Examinando los efectos que re¬ 
sultan de este equilibrio móvil de la temperatura, se ha llegado á demostrar 
que un cuerpo de naturaleza y masa dadas M, con un desnivel de temperatura de 
t' á. t producirá sobre otro de naturaleza distinta ó masa distinta, N, un cambio 
diferente de t" á t "', y sobre otro P un cambio distinto de í IV á t x . En tal caso se 
dice que los tres sistemas M(t, i'), N(t ", t"'), P(t 1Y , t Y ) son equivalentes, y esta 
equivalencia subsistirá sea cual fuere el número de sistemas térmicos. La transmi¬ 
sión de calor de uno á otro sistema continuará indefinidamente hasta que se ha¬ 
yan igualado por completo las temperaturas. 
Se admite, con arreglo á la ley de Newton, que la cantidad de calor transmi¬ 
tida por radiación de un cuerpo caliente á otro frío, es proporcional á la diferen¬ 
cia de temperaturas. Esta ley es sólo aproximada y no puede considerarse exac¬ 
ta más que si aquella diferencia es pequeña. Además no se puede admitir que la 
cantidad de calor radiado sea función solamente de la diferencia de temperatu¬ 
ras de los cuerpos en presencia; debe depender también de las temperaturas abso¬ 
lutas de éstos. 
Existe otro principio ó teorema en Termodinámica qne consiste en una rela¬ 
ción entre el trabajo que puede producir un motor térmico y la temperatura de 
los focos de calor con los cuales se halla en relación. Fué enunciado por primera 
vez por Sadi Carnot bajo una forma que sólo es aplicable á los fenómenos rever¬ 
sibles; pero Ciausius dió del mismo principio una interpretación más general, ex¬ 
tendiéndolo á las transformaciones no reversibles, y lo designó bajo el nombre de 
principio de la entropía. El origen de este nombre parece derivar de una voz 
griega que significa involución, y cuyo significado se funda en la opinión domi¬ 
nante hoy día de que un sistema únicamente sometido á sus acciones mútuas y 
cuyas partes no se hallan todas á la misma temperatura, no puede transformarse 
en el sentido en que la suma de las entropías disminuye, sino por el contrario, en 
aquel en que dicha suma aumenta. Es probablemente por la creencia, que no com¬ 
partimos en absoluto, según luego diremos, de que la transformación del sistema 
no es posible más que en un sentido, aquél al cual corresponde una dispersión de 
la energía; estando caracterizada esta involución por el signo de la variación de 
la entropía, que Ciausius ha dado este nombre á dicho grandor ó función, que 
expresa analíticamente por la fórmula W 
-J 
dQ 
T 
es decir, la suma de los co¬ 
cientes de las cantidades de calor absorbidas ó desprendidas por un cuerpo de un 
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