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El valor A B (fig. 1) de la atracción del satélite S combinado con la fuerza 
de inercia eu sentido contrario A C, dará la resultante AD, que á su vez podrá 
descomponerse en una componente vertical A E y otra componente tangencial 
E D, componente esta última que producirá el movimiento de arrastre. 
En el caso particular que voy á estudiar de un satélite muy pequeño y muy 
cerca del planeta, la protuberancia alejada y diametralmente opuesta á A pode¬ 
mos considerarla prácticamente nula, conforme se verá más adelante. Por esta 
razón, la componente tangencial ED queda libre, sin compensarse con el arras¬ 
tre en sentido contrario de la otra protuberancia. 
En el fondo, este problema, aunque invertido y no aplicado en absoluto á mi 
caso, fué tratado por Jorge Darwin al estudiar las causas de la aceleración lunar, 
atribuyéndola, por lo menos en parte, á la atracción de las protuberancias acuo¬ 
sas del océano terrestre, adelantadas respecto del radio vector de la Luna. Esta 
causa de la aceleración lunar fué discutida también en el seno de esta Academia 
por mi distinguido compañero señor CanaMa en su Memoria sobre las aplicacio¬ 
nes de la Termodinámica al movimiento de los astros (1. a parte). 
Mi punto de vista es completamente distinto, y no sé que nadie, antes y des¬ 
pués de 1899, haya desarrollado ninguna hipótesis parecida. A raiz de la publica¬ 
ción de mi trabajo preliminar en el Boletín de la Sociedad Astronómica Britá¬ 
nica, fué discutido el mismo por Mr. Crommelin, astrónomo del Observatorio de 
Greenwich. Su principal objeción reducíase á la poca intensidad de la gravitación 
y á la acción contraria de los satélites grandes, objeciones que, como se verá, 
lejos de tener peso contrario, son de gran valor para explicar ciertos fenómenos. 
El abate Moreux dió cuenta, en ñn, de mi hipótesis en «L’Année Scientifique» de 
1900, sin opoñerle objeción alguna, aunque inclinándose á la hipótesis de la con¬ 
tracción, planteada ya por el P. Secchi. 
Recordaré, sólo de pasada, que la única resistencia que deben de encontrar 
las moléculas atmosféricas al movimiento de arrastre es debido al frotamiento mo¬ 
lecular, y que este frotamiento, tratándose de gases, tiene que ser relativamente 
muy pequeño. Para convencernos de la poca resistencia que ofrecen los fluidos al 
frotamiento, fijémonos en lo que ocurre con nuestras mareas oceánicas. Basta la 
débilísima componente tangencial de la atracción de la Luna sobre la superficie 
de la Tierra, para que al instante las moléculas acuosas se deslicen, á pesar de 
su adherencia, que tanto se manifiesta en los fenómenos de tensión superficial, y 
tiendan á formar una doble onda que representa el movimiento de una masa de 
miles de millones de toneladas de peso. 
En mi trabajo preliminar, suponía para Júpiter un satélite hipotético de 
200 km. de diámetro, que se hallaba del centro de Júpiter á una distancia = 2, 
siendo el radio ecuatorial de Júpiter = 1., y que su densidad era la mitad de la 
Tierra. Luego suponía varios satélites muy pequeños, francamente internados den¬ 
tro de la zona de disgregación de Roche. En el primer caso, obtenía para un ángu¬ 
lo horario de 5 o una aceleración tangencial de unos 0 mm 0002; en el segundo caso 
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