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aumentaba la aceleración con el número de satélites, aunque no proporcional¬ 
mente. En fin, deducía que el movimiento de reacción de las protuberancias at¬ 
mosféricas sobre los satélites debía producir un retardo en su movimiento de tras¬ 
lación, que daría por resultado, conforme á la tercera ley de Kepler, que dichos 
satélites trazaran elipses cada vez menores, es decir, trayectorias espirales, cuyos 
pasos de espira tenían que ser tan pequeños que eran necesarios, sin duda, muchos 
millones de años para que se precipitaran estos satélites sobre el planeta. 
En el caso, que es el que debe aceptarse, de no ser un solo satélite el produc¬ 
tor del fenómeno, sino muchos, es preciso admitir, lo cual evidentemente tiene 
que suceder, que no existen órbitas idénticas, en otras palabras, que sus velocida¬ 
des angulares son distintas, como consecuencia de sus diferentes distancias al 
centro del planeta. Por este motivo, dije ya en 1899, que podíamos suponer alre¬ 
dedor de Júpiter la existencia de un rudimento de anillo, análogo al anillo trans¬ 
parente interior de Saturno, pero mucho más ténue, de percepción actualmente 
imposible. 
En el transcurso de tiempo que ha mediado desde la publicación del citado 
trabajo mío, se han llevado una porción de notabilísimos descubrimientos favora¬ 
bles á mi hipótesis que me obligan á insistir sobre la misma cuestión, dándola 
nuevas aplicaciones y más desarrollo. 
Antes de dar cuenta de los fecundos resultados obtenidos y de las confirma¬ 
ciones que va mereciendo mi hipótesis con tales descubrimientos, me ocuparé 
del análisis elemental, aunque riguroso, de las mareas atmosféricas de un planeta 
en el caso especial que me coloca el estudio de dicha cuestión. 
Cálculo de las componentes para un satélite muy próximo 
Sean el círculo de centro P el planeta; M un punto cualquiera de su contorno 
atmosférico; S, el satélite (fig. 2). 
Me limitaré, en primer lugar, al cálculo de la componente en el sentido radial 
al PM, de la cual puede deducirse la forma de la superficie de equilibrio estático 
de la capa fluida. 
La fuerza atractiva de S sobre la molécula M, supuesto el planeta fijo, ven¬ 
drá representada por: 
( 1 ) 
la cual, proyectada sobre P M, nos dá como valor (<p) de la componente radial: 
(9) — ¡F eos y. 
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