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elementos ambos que en nuestro caso de Júpiter tienen que alcanzar proporcio¬ 
nes extraordinarias. 
Laplace suponía como profundidad de la atmósfera terrestre unos 16 kilóme¬ 
tros. La observación de estrellas fugaces nos ha demostrado que por lo menos es 
de 400. Bien cabe afirmar, por lo tanto, en atención al volúmen de Júpiter y á 
la intensidad de su gravedad, que el espesor de su atmósfera excede enorme¬ 
mente al de la Tierra. Las observaciones del alargamiento de la sombra de algu¬ 
nos satélites han hecho suponer á algunos astrónomos que la profundidad de la 
atmósfera de Júpiter alcanza 16.000 km., valor evidentemente exagerado. Pero 
teniendo en cuenta estas observaciones, y además las efectuadas por Turner y 
Fromcht en las ocultaciones de satélites 3 ^ de Guillaume sobre la duplicidad de la 
sombra de algunos de ellos, puede muy bien aceptarse como valor prudencial 
5.000 km. de profundidad. En atención á la intensidad de la gravedad de Júpiter 
(2 veces y media la de la Tierra), la densidad de las capas poco profundas de su 
atmósfera (á menos de 200 km de su periferia) tendría que superar un número fa¬ 
buloso de millones de veces la densidad del platino, de conformidad con las consi¬ 
deraciones de Proctor, resultado que por ser simplemente absurdo no nos dice otra 
cosa sino que Júpiter conserva todavía una elevadísima temperatura en su super¬ 
ficie. De todas maneras, su densidad tiene que ser considerable. Así es que, ad¬ 
mitiendo las ideas de Lagrange sobre la estabilidad de las mareas oceánicas en 
función de la densidad del fluido, hay que admitir que las mareas de la atmósfera 
de Júpiter deben de ser por todas estas circunstancias enormes. Si los mares 
terrestres fuesen de mercurio, la pleamar se manifestaría por una ola gigantesca 
que inundaría la mayor parte de los continentes. Dadas estas circunstancias tan 
distintas de las de la Tierra, imposibles hasta de reproducir por la experimenta¬ 
ción, no podemos sacar consecuencias concretas sobre el valor frotamiento mole¬ 
cular, por más que con toda seguridad tiene que ser pequeño. 
Por otra parte, no es el factor de menor importancia el que se refiere á la 
velocidad de propagación de la onda. Entre la plea y baja mar, el desnivel en los 
grandes océanos terrestres es de 13 metros, mientras que según el cálculo debe 
ser aproximadamente de 0 m 75. Es preciso recordar ahora que los océanos terres¬ 
tres no tienen más que unos 4.000 metros de profundidad por término medio, que 
su fondo es accidentado y que las resistencias al movimiento ó á la aceleración 
molecular que presentan las islas, continentes, etc., son enormes. A pesar de ello, 
las mareas se manifiestan de un modo sorprendente. 
En atención á la rapidez enorme con que deben propagarse las ondas en la 
atmósfera de un gran planeta, como Júpiter ó Saturno, máxime si la diferencia 
de velocidad angular entre el satélite y el planeta es considerable, debemos tener 
por seguro que las ondas atmosféricas producidas tienen que ser de un espesor 
relativamente grande, constituyendo una ola inmensa de vapores cu} r as molécu¬ 
las obedecen poco á poco á la atracción. 
Para el satélite hipotético de Júpiter de que hablaba al principiar este trabajo, 
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