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to permanente rectilíneo, representa también la resistencia total debida á la vis¬ 
cosidad por una función de la velocidad relativa, desarrollable según las potencias 
enteras de la variable, conservando ya uno ó dos términos, según la aplicación. 
Según Dupuit, las dos componentes de la viscosidad tienen como propieda¬ 
des comunes, el ser proporcionales á las superficies en contacto, ser independien¬ 
tes de la presión y de crecer por la adherencia con la velocidad absoluta y por la 
cohesión en relación entre la velocidad relativa de las capas líquidas y su espe¬ 
sor. Dice además, que la adherencia y la cohesión no siendo ni del mismo orden 
ni comparables entre sí, es imposible suponerlas en condiciones tales que se les 
pueda aplicar una medida común, y reemplaza las fórmulas de sus predecesores, 
por otras fundadas en las propiedades de las dos distintas resistencias de la vis¬ 
cosidad. 
Aparte de las discusiones teóricas y fórmulas complicadas que con el fro¬ 
tamiento ó con la viscosidad se relacionan, Poisenille ha estudiado la viscosidad 
ó frotamiento interior de los líquidos, midiendo su velocidad á través de un tubo 
delgado ó capilar, cuyas leyes resume en una fórmula en que el gasto es función 
de la presión, diámetro del tubo, su longitud y un coeficiente variable para cada 
líquido, y que respecto al agua está representado por una ecuación de segundo 
grado en función de la temperatura. En las tablas de estas experiencias anotadas 
por Lippmann, se observa que la viscosidad del agua disminuye mucho con la 
temperatura, tomando como unidad la correspondiente á 0 o ; presentando los va¬ 
lores de los coeficientes de la viscosidad relativa, á diferentes temperaturas y para 
diferentes líquidos. 
El problema difícil del frotamiento interior de los líquidos, lo trata analítica¬ 
mente Flamant, y deduce que el frotamiento de un líquido sobre sí mismo, es pro¬ 
porcional á la velocidad relativa de los filetes flúidos. Si se considera un canal 
ideal, de paredes completamente lisas, y que los movimientos interiores del flúido 
se reduzcan solamente al resbalamiento uniforme y continuo, las velocidades rea¬ 
les de las moléculas serían paralelas á la dirección general de la salida, pero tales 
hipótesis son irrealizables; las paredes del canal tienen asperezas, los filetes líqui¬ 
dos chocan unos con otros, se originan movimientos transversales, ondulares ó 
turbillonarios, tanto mayores cuanto más grandes sean las asperezas, y propa¬ 
gándose estos movimientos dan origen en la masa del líquido á velocidades va¬ 
riables en intensidad y dirección. Hay pues que tener en cuenta todas las pérdi¬ 
das de fuerza viva debidas á estos movimientos, correspondientes á las compo¬ 
nentes transversales ó verticales de las moléculas; se pueden englobar todas es¬ 
tas resistencias representándolas por un coeficiente de frotamiento interior, que 
no podrá ser constante y dependerá de la agitación media del líquido en cada 
punto, lo que resta al movimiento de traslación una fuerza viva tanto más consi¬ 
derable cuanto mayor intensidad tenga, dependiendo ésta de la velocidad de las 
moléculas líquidas en la pared y magnitud relativa de la sección transversal con 
relación al perímetro mojado. 
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