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la mínima distancia superficial de H , y sucesivamente alcanzarán todos los de¬ 
más puntos comprendidos entre E y O, dando lugar con su llegada á cada uno 
de dichos puntos á la formación sucesiva de las ondas de la tercera fase. Así que 
los primeros movimientos hayan alcanzado el punto O, inmediatamente, y siempre 
desde el punto de vista teórico, deberán aparecer las primeras ondas de la tercera 
fase, procedentes de un punto indefinidamente próximo á O. Pero estas prime¬ 
ras manifestaciones de la tercera fase serán casi insensibles por su poca intensi¬ 
dad y por la poquísima longitud de las ondas. En realidad, no aparecerá la ter¬ 
cera fase en todo su desarrollo hasta que hayan llegado al punto O las ondas 
superficiales procedentes del epicentro. Admitidas estas premisas, pasaré al 
desarrollo de mi procedimiento de cálculo. 
Sean 8 la distancia EO\ V la velocidad de propagación de los movimientos 
primeros; v la de los movimientos de la tercera fase. Como queda dicho, se su¬ 
pondrá de momento que la velocidad de propagación de estos movimientos es 
uniforme. Sean, además, t i y t 3 los tiempos de llegada al punto O de los movimi- 
mientos de las fases primera y tercera, y p la profundidad del hipocentro. En fin, 
trazando una circunferencia con centro en H y radio HE = p, obtendré un punto 
Q' sobre la recta HO, y llamaré x á la distancia Q' O. El tiempo que las ondas de 
la tercera fase invertirán para llegar al punto O estará compuesto de dos suman¬ 
dos: l.°, el tiempo necesario para que las ondas de la primera fase recorran radial¬ 
mente la profundidad hipocentral; 2.° el tiempo necesario para que las ondas de 
la tercera fase recorran el arco de círculo máximo (una recta, en nuestro caso) 
que separa el epicentro del Observatorio. 
Es evidente que, suponiendo la propagación por ondas esféricas, las de la pri¬ 
mera fase llegarán al mismo tiempo en £ y en ¡9'. Conviene determinar, ante 
todo, el valor de Q'O. Mientras las ondas de la primera fase recorren Q'O, las 
de la tercera recorren EQ. El tiempo invertido por las de la tercera fase en re¬ 
correr Q,0 será t 3 — t i . 
Por consiguiente, 
(t 3 -t i )v = QO (1) 
Pero 
QO = EO — EQ ; (2) 
además, 
EQ = vi y Q'O — Vi, 
llamando x al tiempo invertido en recorrer ambas vibraciones los espacios EQ y 
QO. Eliminando x entre estas dos últimas ecuaciones, obtenemos: 
EQ = Q'Oy ; 
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