valor que sustituido en (2) nos dá: 
QO=EO-e'Oy = S-Xy 
y según la expresión (1) 
(*3 — t,)v = 8 — Xy , 
ó bien 
(t 3 - t t ) v 
(a) 
Por otra parte, el triángulo rectángulo OEH nos dá: 
P 
8' 2 — x 2 
2x 
1 _( S 4 
2\x 
(«,) 
Teóricamente, el problema está resuelto con las dos fórmulas (a) y (a t ). En 
la práctica presenta una dificultad muy importante la variación de V con la 
profundidad. 
Para introducir esta corrección, supondré que el cálculo se aplica solamente á 
distancias epicentrales de 500 Km. como máximo para sismos intensos ó desas¬ 
trosos de origen llamado tectónico; ó á distancias de 200 Km. todo lo más para 
macrosismos de una intensidad cualquiera, pero cuya área pleistosista sea reducida. 
De este modo, se simplifica en alto grado la ley de la variación de velocidad de 
propagación de las ondas. 
Esta ley es teóricamente desconocida y evidentemente de gran complejidad. 
Por el momento, para obtener cierta aproximación y dentro de los límites indica¬ 
dos para 8 adoptaré las velocidades longitudinales dadas porBenddorf en función 
de la profundidad hipocentral. En estas condiciones y para profundidades peque¬ 
ñas con relación al radio de la Tierra, podrá expresarse V por una función empí¬ 
rica de primer grado, que representaré por 
V= 0,0206 . p + 5,5, 
tomando siempre por unidades el km. y el segundo. 
En fin, fijándonos en que la velocidad v es sensiblemente constante cualquiera 
que sea 8 y que las observaciones recientes tienden á darle por valor 3, 4, obten¬ 
dremos las tres ecuaciones siguientes que resuelven el problema, con las salve¬ 
dades establecidas: 
MEMORIAS.—TOMO VIII. 
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