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siguiente, las deformaciones antes dichas en la superficie de contacto de los cuer¬ 
pos que rozan, con lo que viene á demostrarse el por que de la ley empírica de 
que el rozamiento es proporcional á la presión normal. 
Finalmente, al disminuir la fuerza F, no sólo para el resbalamiento, sino que 
los cuerpos A y B vuelven á su estado primitivo, á lo menos los muy elásticos como 
el acero, si bien los pocos elásticos como el plomo es fácil que conserven cierta 
deformación remanente. 
Aplicando, pues, estas consideraciones al caso de la pieza de la ñg. III que 
las ha motivado, se ve que en el momento en que se afloje la cuerda con la que se 
tiraba, en a y & las reacciones del suelo y del muro pasan á ser acciones (*) que 
juntas con la acción de la gravedad, equilibran ahora la tracción de la cuerda, y 
al quedar esta floja, van á determinar las condiciones últimas del equilibrio de la 
pieza a b. Admitiendo que las deformaciones elásticas son proporcionales á las 
fuerzas que las producen y dado que la distancia a b es contante (si ia pieza fuera 
muy elástica y deformable debería también tenerse en cuenta), se ve fácilmente 
que al verificar la pieza un resbalamiento elemental, el del punto a guardará con 
el de b una relación igual á la de o b con respecto á o a, y como estas cantidades 
en general son desiguales, también lo serán los resbalamientos, y por consiguiente, 
los rozamientos desarrollados en a y b, de modo que la dirección de las reacciones 
irá variando continua y desigualmente en dichos puntos á medida que vaya aflo¬ 
jándose la cuerda que al principio tiraba de la pieza. Como se ve, pues, la va¬ 
riación relativa de dirección de las reacciones del suelo y del muro, dependerá de 
la inclinación inicial de la pieza y del valor de sus coeficientes de rozamiento 
con sus apoyos, de manera que á medida que vayan variando por aflojarse la 
cuerda, la posición de su punto de intersección o’ se irá desplazando describiendo 
una línea limitada o’m, y al llegar á este punto m, como la resultante de F y de P 
ha de pasar por n (salvo la muy pequeña traslación de P por el movimiento de la 
pieza), será cuando la tracción F de la cuerda será nula, y por consiguiente, las 
reacciones finales de los apoyos serán (salvo la pequeñísima variación dicha) m a y 
m b, sin qúe ninguna de ellas venga obligada á formar un ángulo igual al de roza¬ 
miento, ni mucho menos que su componente en sentido perpendicular á la fuerza 
P que actúa, sea un mínimo. 
Por las consideraciones y ejemplos expuestos se ve, pues, que las condiciones 
finales de equilibrio de un cuerpo ó sistema de ellos depende del estado inicial y 
de las fuerzas á que han estado sujetos para pasar al estado final y no sólo precisa¬ 
mente de este estado, cabiendo para éste muchas soluciones que vienen determina¬ 
das cada una de ellas por el modo como á dicho estado se ha llegado, de modo, 
pues, que de un estado se pasa á otro de un modo continuo, variando continua- 
(*) Esta cuestión de la esencia de una acción ó reacción y del paso de una á otra es funda¬ 
mental en la Mecánica, como lo es en la Matemática el paso de la cantidad á cero ó á infinita y 
recíprocamente, y en general, todo paso del ser al no ser y de éste á aquél. 
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