J. Lisitar, 
150 
sein. Wurden nämlich die Zeitbestimmungen am Vormittag ausgeführt, so habe ich vorher das Azimut 
gemessen, wurden sic aber am Nachmittag vorgenommen, so geschah die Messung des Azimutes nach 
ihrer Vollendung. 
Was die Ausführung der Messungen anbelangt, so wurde zuerst in der Kreislage »Rechts« auf die 
Miro eingestellt (zweimal) und der Horizontalkreis abgelesen, dann das Instrument soweit um seine Verti- 
calaxe gedreht, dass beim Heben des Fernrohrs das Sonnenbild sichtbar war. Hierauf wurde die Zeit des 
Durchganges des »vorderen« und »hinteren« Randes der Sonne durch die drei Mittelfäden beobachtet, 
wobei das Fernrohr im verticalen Sinne so gedreht wurde, dass der Mittelpunkt des Sonnenbildes stets auf 
dem Horizontalfaden verblieb. Unmittelbar nach diesen Messungen wurde abermals der Horizontalkreis 
und die auf der Fernrohraxe hängende Libelle abgesehen. Diese Beobachtungen wurden nun in der Kreis¬ 
tage »Links« wiederholt, und zwar indem zuerst die Durchgänge des Sonnenrandes und die der Lage des 
Fernrohrs entsprechende Kreislesung notirt und dann erst die Einstellung auf die Mire ausgeführt wurde. 
Durch diese Anordnung der Beobachtung erhält man für jede der Kreislagen sechs Zeitangaben, deren 
Mittel dem Durchgänge des Sonnenmittelpunktes durch den Mittelfaden entspricht. Zur Eintragung dieser 
Beobachtungsdaten verwendete ich ebenfalls vorgedruckte Handbücher, die ich, sowie auch die zur 
Berechnung der Azimute dienenden Formularien, gleichfalls der Freundlichkeit des Herrn Obersten R. v. 
Sterneck verdanke. Ich will es nicht unterlassen, dem genannten Herrn auch hier meinen besten Dank 
auszusprechen. 
Zur Berechnung des Azimutes ist auf jedem Rechnungsformular folgende Formel abgedruckt: 
sin/ _ sin/ 
IT 
tg A 
tg 5 cos cp-—sin cp cos/ I 
wobei A das Azimut, / den Stundenwikel, 5 die Declination der Sonne und cp die geographische Breite 
bezeichnet. 
Hat die Axe des Fernrohres die Neigung b gehabt, so wurde an die Kreislesung die Correction: 
b cot gz angebracht, wobei z aus der Gleichung: 
cos S sin/ 
sin s — — ; —— 
sinH 
bestimmt worden ist. 
Als Mire wählte ich fast jedesmal ein .ziemlich entferntes und nahe dem Horizont liegendes Object, da 
beim magnetischen Theodoliten eine Verstellung des Fernrohres vermieden werden sollte, um keine Ver¬ 
rückung desselben herbeizuführen. 
Declination. Die Declination wurde mit dem Reisetheodoliten Lamont II in der gewöhnlich üblichen 
Weise bestimmt. Bei jeder Messung habe ich den Magnetstab fünfmal umgehängt. Fast an jeder Station 
sind fünf Declinationsmessungen ausgeführt worden, und zwar habe ich vor Beginn der Einstellungen auf 
den Magnetstab zuerst die Mire anvisirt und die Kreislesung notirt. Nach den 50 Einstellungen, die den 
fünf Declinationsmessungen entsprechen, wurde der Torsionsstab eingehängt und zweimal umgelegt, so 
dass vier Einstellungen erhalten wurden. Zum Schlüsse erfolgte eine abermalige Einstellung auf die Mire, 
um sich zu vergewissern, dass während der Beobachtung keine Verstellung des Instrumentes oder des 
Fernrohres eingetreten ist. Als Ergänzung wurde an sehr vielen Stationen noch das Torsionsverhältniss 
ermittelt. Die Torsions-Correction war, von seltenen Ausnahmen abgesehen, meist sehr klein und zeigte 
bei demselben Faden von einer Station zur anderen nur unbedeutende Änderungen, da der Torsionskreis 
während des Transportes immer gut geklemmt war. 
Horizontal-Intenstät. Derselbe Reisetheodolit diente auch zur Messung der Horizontal-Intensität. 
Bei der Bestimmung der Schwingungsdauer wurde zunächst eine Serie von 30 Schwingungen beobachtet, 
indem die Zeit jedes dritten Durchganges des Nadelendes durch den Nullpunkt der Gradtheilung notirt 
wurde. Die Beobachtung geschah mittelst einer am Schwingungskästchen befestigten Lupe. Aus der Dauer 
der ersten 30 Schwingungen konnte die Dauer einer Schwingung berechnet und mit diesem Werthe der 
