Vertheilung der Meteorbahnen. 
469 
Die Hypothese N— y c 8 ist im vorigen Abschnitte, jedoch unter anderen Voraussetzungen, schon erör¬ 
tert worden. Dort wurden noch unbegrenzte Werthe von c angenommen, und es ergab sich dann für jedes 
einzelne v ganz constante Dichte. Die gegenwärtige plausiblere Annahme begrenzter c liefert zwar, wie dies 
zu erwarten war, nicht genau dasselbe Resultat, allein der Unterschied ist, soferne es sich um Vergleiche 
mit empirischen Ergebnissen handelt, auch nicht bedeutend. Wenn man aber die Resultate der Voraus¬ 
setzungen Af=Const. und für die kleinen Geschwindigkeiten von c — 0 bis c=u miteinander 
vergleicht, so wird man finden, dass die Verschiedenheit eine ganz fundamentale ist. Man kann dieses 
wohl damit erklären, dass die zweite Hypothese sich bereits jener Annahme nähert, welche Geschwindig¬ 
keiten unter cz=u, als nicht vorhanden, gänzlich ausschliesst. 
Sobald man also die Geschwindigkeiten bis zum untersten, noch denkbaren Grenzwerthe zwar gelten 
lässt, jedoch annimmt, dass ihr Vorkommen ungefähr im quadratischen Verhältnisse ihrer Grösse steht, so 
müsste man, wie mir scheint, wohl die Hoffnung aufgeben, in der Ansammlung der Ausgangspuncte 
unferne des Sonnenapex die Spuren der Bewegung des Sonnensystems aufzufinden. 
Schon im vorigen Abschnitte wurde erwähnt, dass diese oder eine ähnliche mit c rasch wachsende 
Wahrscheinlichkeitsfunction nicht derart angewendet werden kann, dass sie mit irgend einem Grenzwerthe 
c plötzlich abbricht. Allein es gilt auch hier das dort gesagte, dass sich an dem Resultate nur wenig ändert, 
wenn man diese Discontinuität durch die Wahl einer entsprechenden Function aufhebt, welche nach einem 
Maximum sich wieder dem Nullwerthe nähert. Es liegt in den Grundbeziehungen, welche im ersten Ab¬ 
schnitte erörtert worden sind, dass die grösseren Geschwindigkeiten nur mehr einen verhältnissmässig 
geringen Einfluss auf die Dichtigkeitsverhältnisse ausüben können. Daher ist es für das Wesen der Erschei¬ 
nung auch ziemlich gleichgiltig, ob man die Wahrscheinlichkeit derselben unvermittelt oder allmählich auf 
Null reduzirt denkt. 
Übrigens bleibt es nur eine etwas weitläufigere Wiederholung der gegenwärtigen Betrachtungen, 
wenn man das Ergebniss für beliebige andere Functionen untersuchen will. In der allgemeinen Form 
N=a + ßc-+-YC 2 + . . . gibt die Wahl der Coefficienten und ihrer Vorzeichen hinlängliche Mittel hiezu, 
wenn man nicht noch weiter gehen wollte. So würde z. B. die Voraussetzung, dass AI sowohl für c~o als 
auch schon wieder für c — 2 Null werde und das Maximum für c= 1 erreicht, am einfachsten durch 
N—2c — c % dargestellt werden u. s. w. Die Einführung dieser und ähnlicher Formen führt aber auf Aus¬ 
drücke, deren Integration ebenso leicht, als die der früher entwickelten ist. Es scheint mir jedoch nicht 
dem Zwecke der vorliegenden Arbeit zu entsprechen, auf derartige Einzelnheiten, welche keine wesentlich 
neuen Ergebnisse erkennen lassen, näher einzugehen. Wenn man den Versuch unternehmen wollte, durch 
den Vergleich mit den Beobachtungen die unbekannten Coefficienten der obigen Function empirisch abzu¬ 
schätzen, so dürfte man nicht vergessen, dass als weitere Unbekannte die Grösse u und die Lage des 
Sonnenapex zu betrachten sind. Überdies ist schon wegen der Unvollständigkeit des Beobachtungsmate¬ 
riales jeder derartige Versuch gegenwärtig aussichtslos. Durch Beschränkung auf die Betrachtung der 
wichtigsten allgemeinen Eigenthümlichkeiten wird man sich noch am ehesten vor Trugschlüssen bewahren 
können. Aus diesem Gesichtspunkte dürfte es gerechtfertigt erscheinen, die Erörterungen über den Einfluss 
der Geschwindigkeits-Hypothesen vorläufig nicht weiter auszudehnen. 
Es lässt sich aber, wenn man eine allgemeine Übersicht erlangen will, nicht umgehen, diese Unter¬ 
suchung noch weiter auf die Fälle zu erstrecken, wo nicht alle ursprünglichen Bewegungs-Rich¬ 
tungen gleich wahrscheinlich sind. Man hat also auf die Elongationen E der absoluten Bahnen 
zurückzugehen und N=y (E) zu nehmen. Wenn man von jeder Erfahrung absehen würde, könnte man 
in dieser Hinsicht selbstverständlich die denkbar verschiedensten Annahmen zu prüfen haben, doch liegt 
kein rechter Grund vor, über das gegenwärtige Bedürfniss hinauszugehen. Dieses erwächst aber aus der 
schon im Eingänge angedeuteten Vorstellung, dass die absoluten Bewegungsrichtungen im Vergleiche zu 
jener des Sonnensystems möglicherweise häufiger im directen als im entgegengesetzten Sinne vertreten 
sind. Ungefähr würde eine solche Vertheilung der ursprünglichen Richtungen dargestellt werden durch 
N=m—ncosE. Da N nicht negativausfallen kann, so muss sein. Die grössten Verschiedenheiten 
