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G. v. Niessl, 
Apex. Ja, man kann sich noch bestimmter ausdrücken: Setzt man in den Gliedern, welche P, Q, R und S 
enthalten, E' — O, so wird dieser Theil genau gleich dem zweiten für dieselbe Substitution, nur das Vor- 
C2 
Zeichen bleibt das entgegengesetzte. Also ist für E'— 0 (Sonnenapex) D — 0, und dieses ist ein sehr wesent- 
c t 
licher Unterschied gegenüber dem analogen Falle bei gleichmässiger Richtungswahrscheinlichkeit. 
Es sollen nun hier ebenfalls einige Zahlenbeispiele angeführt werden, und zwar für die Grenzen 
0 bis u, dann die besonders charakteristischen Fälle, wenn beide Grenzen sehr nahe an u liegen, da der 
weitere Verlauf für die ganz grossen Geschwindigkeiten ohnehin leicht zu erkennen ist. Zum Vergleiche 
wurde überall auch das Schema für gleiche Richtungs-Wahrscheinlichkeit, hier mit N—ni (Const.) be¬ 
zeichnet, beigesetzt. 
» = 0'25 
c : 0 
-0-25 
c : 0 
•2-0-25 
c : 0-25 
-0-3 
c : 0-2- 
-0-3 
N—m 
N=m(l — cos E) 
N= 
m 
N=m( 1 — cos E) 
N= 
-m N— 
-m( 1 — cos h 
) N= 
m N= 
=«(1 — cos E) 
E' 
D 
D 
E' 
D 
D 
E' 
D 
D 
E' 
D 
D 
0 ° 
oo 
oo 
0 ° 
2-0 
2-0 
0° 
0-8 
o-o 
0 ° 
2-8 
2-0 
5 
140-6 
147-8 
10 
2-1 
2-2 
10 
0-8 
o -1 
10 
3-0 
2-3 
10 
66-5 
73-9 
20 
2-3 
2-4 
20 
0-8 
0-2 
20 
3-1 
2-6 
20 
29-5 
36-9 
30 
2-5 
2-9 
30 
0-8 
0-4 
30 
3-3 
3-3 
30 
17-2 
24-2 
40 
3-0 
4-2 
40 
0-9 
0-7 
40 
3-9 
4-9 
40 
11-1 
17-3 
50 
5-3 
12-0 
50 
1-0 
1-1 
50 
6-3 
13-1 ’ 
50 
7-9 
12-6 
60 
4-9 
9-3 
60 
1-2 
1-6 
60 
6-1 
10-9 
60 
4-9 
8-9 
70 
3-0 
6-2 
70 
1-4 
2-3 
70 
4-4 
8-5 
70 
3-0 
5-8 
80 
1-4 
3-1 
80 
1-8 
3-3 
80 
3-2 
6-4 
80 
1 -4 
2-8 
90 
o-o 
o-o 
90 
2-4 
4-6 
90 
2-4 
4 - 6 
90 
o-o 
o-o 
100 
1-8 
3-5 
100 
1 -8 
3-5 
110 
1-4 
2-8 
110 
1 -4 
2-8 
120 
1-1 
2-2 
120 
1-1 
2-2 
130 
0-9 
1-9 
130 
1-0 
1-9 
140 
0-8 
1-7 
140 
0-8 
1-7 
150 
0-8 
1-5 
150 
0-8 
1 -5 
160 
0-7 
1 -4 
160 
0-7 
1 -4 
170 
0-7 
1-4 
170 
0-7 
1-4 
180 
0-7 
1 -3 
180 
0-7 
1-3 
Man kann diesen Beispielen entnehmen, dass, so lange blos Geschwindigkeiten, welche kleiner als u 
sind, ins Auge gefasst werden, der Erfolg beider Hypothesen nicht wesentlich verschieden ausfällt. Nimmt 
man alle Geschwindigkeiten von 0 bis u zusammen, so ergiebt sich bei der hier angenommenen Form grös¬ 
serer Wahrscheinlichkeit directer Bewegung — nämlich für N=m (1—cos E) ■—nur ein Mehrbetrag der 
Dichtigkeit, welcher in der Nähe des Apex relativ gering, in den weitern Elongationen aber, obgleich abneh¬ 
mend, verhältnissmässig bedeutender ist. So ist z. B. für diese Hypothese die Dichtigkeit zwischen 60° und 
80° fast doppelt so gross als für N~ Const., obwohl sie für 90° ebenfalls Null wird. Die Bedeutung dieses 
absoluten Zuwachses ist vorhin schon aufgeklärt worden; die Hauptzüge des Vertheilungsgesetzes werden 
durch denselben kaum geändert, und nur fast unmerklich drückt sich der sehr bedeutende reale Unter¬ 
schied beider Annahmen aus. Auch in dem zweiten Schema, welches die Verhältnisse innerhalb der viel 
engeren Grenzen von 0 8 u — u darstellt, zeigt sich nur ein stärkeres Hervortreten des Maximums bei 
E'— arc sin 6 - (hier bei E'= 53° 80 
u 
Der eigenthümliche charakteristische Unterschied tritt erst für die Geschwindigkeiten egs« hervor, 
insbesondere dadurch, dass die Dichtigkeit am Apex Null und in den benachbarten Regionen sehr klein 
wird, und dass in Folge dessen, im Gegensätze zum Ergebnisse aller andern bisherigen Annahmen die 
