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Vertheilung der Meteorbahnen. 
keineswegs in so engen Grenzen angenommen, welche etwa schon als sehr unwahrscheinlich gelten 
könnten. 
Es sei schliesslich noch gestattet, die Resultate dieser Untersuchung übersichtlich zusammenzufassen. 
1. Gelangen in die Attractionssphäre der Sonne Weltkörper von verschwindend kleiner Masse, deren 
ursprüngliche Bewegungsrichtungen entweder gleichmassig (zufällig) vertheilt oder nach einem Gesetze 
angeordnet waren, welches in Beziehung zur Bewegungsrichtung des Sonnensystems steht, so erscheinen 
die dabei hervorgehenden heliocentrischen Richtungen (bestimmt durch die Ausgangspunkte), für jene 
Bahnen, welche die Körper in unsere Beobachtungssphäre bringen können, derart ver¬ 
theilt, dass im Allgemeinen ein Dichtigkeits-Maximum in irgend einem dem Apex der Sonnenbewegung 
entsprechenden Parallelkreise eintritt. 
2. Im Falle allseits gleicher Wahrscheinlichkeit der ursprünglichen, absoluten Bewegungsrichtungen 
kann der Parallelkreis grösster Verdichtung bis zu 90°, aber nicht darüber, vom Apex entfernt sein. 
3. Bei einer solchen Anordnung der ursprünglichen Richtungen, in welcher die gleichsinnige Bewe¬ 
gung mit der Sonne häufiger vertreten wäre als die entgegengesetzte, kann die grösste Verdichtung in jedem 
Abstande vom Apex der Sonne von 0 bis 180° liegen, und es sind dann auch zwei Maxima möglich. 
4. ln den Apex selbst könnte das Maximum nur in zwei von einander wesentlich verschiedenen 
Fällen tieffen. Dei eine Fall deckt sich mit der Annahme, dass die räumliche Geschwindigkeit dieser Kür- 
pei im Veigleiche mit dei Geschwindigkeit der Sonne eben so gut unendlich klein, als irgend eine andere 
sein könnte. Er ist streng genommen unendlich wenig und auch annähernd nicht sehr wahrscheinlich. 
Ein solches Maximum würde sehr bedeutend hervortreten und den Grenzwerth oo erhalten. Der andere 
Fall tritt ein, wenn angenommen wird, dass selbst die geringsten räumlichen Geschwindigkeiten erheblich 
grösser — z. B. etwa doppelt so gross — als jene des Sonnensystems sind. Gegen die Wahrscheinlichkeit 
desselben kann weder a priori noch aus der Erfahrung das Geringste eingewendet werden. Allein dieses 
Maximum ist quantitativ gänzlich unbedeutend und durch Beobachtungen kaum nachweisbar (siehe die 
letzten Beispiele S. 17 [465]). 
5. In irgend einen Parallel zwischen 0 und 90° vom Apex fällt das Maximum ebenfalls unter sehr 
verschiedenen Umständen. Ist die unterste Grenze der Geschwindigkeiten c, zwar nicht 0 aber kleiner als 
die Geschwindigkeit der Sonne (u), so trifft dasselbe sehr genau in den Abstand E'— arcsin C ' und wird 
u 
desto bedeutender, je kleiner c y ist. Die grösste Verdichtung kann jedoch umgekehrt auch wieder in eine 
solche Elongation trelten, wenn die untere Grenze u merklich übersteigt. Sie ist dann aber ganz unerheb¬ 
lich, so dass hiedurch auf der Hemisphäre des Apex fast völlige Gleichförmigkeit entsteht. 
6. Das Dichtigkeits-Maximum würde desto genauer in den grössten Kreis, welcher 90° vom Apex und 
Antiapex absteht, fallen, je mehr die untere Grenze der Geschwindigkeiten mit u übereinstimmend wäre. 
Es entstehen dann zwei Minima, von welchen eines in den Apex, das andere in den Antiapex fällt. Ersteres 
ist ein wenig grösser als Letzteres, weshalb die Dichte in der Apex-Hemisphäre auch etwas grösser als in 
der entgegengesetzten ausfällt. 
7. Im Allgemeinen kann man aussprechen, dass die Quantität des Maximums sich mit der Erhöhung 
der unteren Geschwindigkeits-Grenze rasch vermindert. Diejenige Grenze c v bei welcher die Amplitude 
der Extreme nur mehr schwach hervortritt, so zwar, dass die Vertheilung beiläufig, wenigstens auf der 
einen Hälfte, als gleichförmig gelten kann, entspricht ungefähr denjenigen absoluten Geschwindigkeiten 
auf welche aus den Beobachtungen grosser Meteore zu schliessen wäre, wenn die räumliche Geschwindig¬ 
keit der Sonne etwa zwischen 1 und 2 geogr. Meilen, und zwar näher dem ersteren Werthe, vorausgesetzt 
würde. 
8. Für die besonderen Annahmen (3) über die Richtungs-Wahrscheinlichkeit, i 
bedeutendes Überwiegen ganz kleiner heliocentrischer Anfangsgeschwindigkeiten (v 
aus welchen ein sehr 
nahe an Null), daher 
