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de energía radiada por el elemento (ío de superficie en la dirección de aquel rayo 
la supondremos de la forma 
kdt do dQ 
siendo k una expresión llamada intensidad específica de la radiación. La intensi¬ 
dad k puede considerarse como la integral de intensidades 2 cuyo número de 
vibraciones está comprendido entre v y v -j- d v 
-S: 
2 d v 
y k y hace referencia á una componente linealmente polarizada. Consideremos 
una porción W cualquiera del medio en que tiene lugar la propagación y limites 
mos idealmente esta porción por una superficie S envuelta á su vez por una su¬ 
perficie esférica. De cada punto de esta última podemos considerar los rayos 
que emanan y atraviesan la porción W contenida en el interior de S. Sea, al 
efecto, l la longitud de un rayo cualquiera comprendida en W. Llamando q á la 
velocidad de propagación de las radiaciones, la energía que lleva un rayo inci¬ 
piente tardará en atravesar W un tiempo —, durante el cual entra en TLpor el 
Q 
ra) T o considerado una cantidad de energía 
, / , do' 
k — do _ 
q r s 
siendo d o un elemento de la superficie esférica envolvente que supondremos de 
grandes dimensiones respecto A S; d o' una sección normal del rayo considerado 
y r la distancia entre doy do'. De la inclinación del rayo respecto de d o es 
función k , pero si suponemos que S es una superficie de pequeñas dimensiones que 
envuelve el centro de la esfera considerada, al formar la integral de las cantida- 
l 
des de energía que en el tiempo — habrán entrado en W procedentes de d a, 
<7 
podremos considerar á k como constante y obtener así 
k d o 
77 ^ W 
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