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te A al cociente — , de donde el cociente entre el poder emisivo de un cuerpo 2 
respecto á un medio / y el poder absorbente del mismo es independiente del cuer¬ 
po 2 é igual á la intensidad I de la radiación en el cuerpo 1. 
XI.—Caso de un cuerpo no en equilibrio termodinámieo 
Si A — 1 para todas las radiaciones el cuerpo se llama «negro»; el poder ab¬ 
sorbente del mismo, es en este caso un máximo. Estudiar el poder emisivo de un 
cuerpo de esta naturaleza, emitiendo radiaciones en un medio determinado equi¬ 
vale á estudiar la relación entre E y A para otro cuerpo no ya en el mismo am¬ 
biente sino en otro cualquiera. Si el cuerpo en el que tienen lugar las radiaciones 
es diatermano para una cierta v, el valor de A es cero, y como I no puede ser in- 
E £ v 
definidamente grande, E también es cero. El valor más probable de —r ó •- es el 
A a v 
que da el invariante q 2 K , ya que constituye el valor correspondiente al más 
estable de los estados, al que tenderá la radiación abandonada á si misma, estado 
que hemos llamado de equilibrio termodinámieo. La presencia de una porción in¬ 
finitesimal de cuerpo negro ó atérmano para v, reduce á la radiación á este esta¬ 
do de equilibrio. 
XII.—Realización del cuerpo negro por Boltzmann 
Para realizar un cuerpo negro indicó Boltzmann que podía disponerse una 
cavidad en comunicación con el exterior por un pequeño agujero, y cuyas pare¬ 
des se mantengan á una temperatura constante. La radiación emitida por un ele¬ 
mento de la superficie interior, reflejada sucesivamente en las paredes antes de 
salir por el agujero, adquiere los caracteres de la radiación emitida por un cuer¬ 
po negro. 
XIII.—Ley integral de Stefan-Boltzmann 
Stefan, dedujo de una serie de resultados experimentales que K es propor¬ 
cional á la cuarta potencia de la temperatura absoluta. Boltzmann llegó al mis¬ 
mo resultado por las siguientes consideraciones: 
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MEMORIAS.— TOMO VII. 
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