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han hecho diferentes hipótesis que constituyen los puntos de partida de las teo¬ 
rías de la radiación electromagnética, las cuales pueden dividirse en dos grandes 
grupos. En la del primero se parte de la teoría de Maxwell, á la que se añade la 
teoría molecular ó sus derivadas. Se supone que el medio en que tiene lugar la 
radiación, así como el cuerpo radiante, están constituidos por electrones y molé¬ 
culas en suspensión en el éter de Maxwell. En la del segundo grupo se introdu¬ 
cen hipótesis desconocidas hasta ahora en la Ciencia, las de los quantums de 
energía. 
Las primeras teorías han sido desarrolladas principalmente por Lorentz y 
Jeans, las últimas por Planck. El objeto primero del presente trabajo es exponer 
las teorías de los tres ilustres físicos citados, comparándolas al mismo tiempo 
entre sí. 
XVII.—Exposición general de la teoría de Jeans 
En la teoría de Jeans se parte de las ecuaciones del campo electromagné¬ 
tico puestas en la forma canónica de Hamilton, y se considera un conjunto de 
radiaciones en equilibrio termodinámico, constituyendo una extensión estadística 
de las llamadas por Gibbs canónicas. Una extensión de esta naturaleza es acaso 
de más fácil estudio que un sistema aislado, porque al estudiar las propiedades 
comunes al conjunto de los sistemas, desaparecen los caracteres inesenciales de 
éstos. Del valor del módulo de la extensión canónica y de la propiedad que liga 
al mismo con la parte de energía correspondiente á las variables que no intervie¬ 
nen en aquélla sino en forma cuadrática, ya de la coordenada, ya del parámetro, 
se deduce la forma de la función radiante del modo que vamos á exponer. Como 
quiera que los principios de la Mecánica Estadística son acaso poco conocidos, 
voy á dar breve idea de ellos. 
XVIII.—Principios fundamentales de la Mecánica estadística 
Sea un sistema conservativo con u grados de libertad, definidos por sus co¬ 
ordenadas q, con una energía E , expresada en función de las coordenadas y sus 
parámetros p. El movimiento de un sistema de esta naturaleza, conocido su esta¬ 
do en un momento determinado, viene definido por las ecuaciones de Hamilton 
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