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Esta opinión es la imperante hoy día. El estado normal ó definitivo de Jeans, 
en que hay equilibrio completo entre el éter y la materia, logrado por las radia¬ 
ciones exclusivamente, sin fuerza extraña ni condición exterior al sistema, es un 
estado remoto al que tenderá seguramente, pero, por las razones apuntadas, 
tardará teóricamente un tiempo infinito en conseguirlo. La radiación encerrada 
en un recinto donde se encuentra materia y éter expuestos á sus radiaciones mu¬ 
tuas, por muy especulares que sean sus paredes, será en la realidad, con los re¬ 
cursos con que cuenta hoy el físico, siempre permeable á las pequeñas longitudes 
de onda; prácticamente, ni suponiendo que se dispone de un tiempo indefinido 
podría lograrse el estado normal de Jeans; para los rayos Roengten son ya trans¬ 
parentes muchos cuerpos duros y opacos ¿qué no serían para las sutilísimas ra¬ 
diaciones cuya longitud de onda fuera millones de veces más pequeña que la 
correspondiente á las ondas impulsivas de los rayos X? 
Si el estado normal no puede prácticamente realizarse ¿porqué se verifica, 
pues, que para grandes longitudes de onda, la fórmula de la equidad en el repar¬ 
to final de la energía, da resultados que comprueban la experimentación? Esto es 
debido á que cuando la distancia entre los electrones es pequeña comparada á la 
longitud de la onda que en su choque originan, puede resolverse, como de¬ 
mostró Lorentz (véase más abajo), el movimiento de aquéllos, en series regulares 
de ondas, cada una de las cuales posee una cierta energía proporcional á la tem¬ 
peratura, y se establece de un modo rápido el equilibrio entre tales ondas y el 
éter, es decir, para ellas, se logra prontamente el estado normal. 
XXII. —Teoría de ía radiación de Lorentz 
La teoría de la radiación de Lorentz se basa en lo siguiente: 
Según la teoría electrónica de los metales, contienen éstos á los electrones 
en alto grado de libertad, sin fuerza elástica que los sujete á un punto determi¬ 
nado, móviles á la manera de las moléculas gaseosas. Del choque de los mismos 
con las moléculas materiales nace la radiación de la energía de ambos. Si pudié¬ 
ramos darnos cuenta del modo como tienen lugar los choques y de la energía 
emitida en virtud de los mismos, vendríamos en conocimiento del poder emisivo. 
El poder absorbente en función de la longitud de onda es consecuencia de la mis¬ 
ma teoría; se conoce en efecto el poder reflectante por la aplicación de la reflexión 
de las ecuaciones de Maxwell. Conocido el poder emisivo y el absorbente, se co¬ 
noce la función de la radiación. 
El cálculo de Lorentz, para el caso de una placa metálica es complicado, y el 
resultado del mismo para longitudes de onda suficientemente grandes es la misma 
fórmula de Jeans. Para longitudes de onda pequeña no ha podido resolverse el 
problema por dificultades de cálculo. 
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