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Ecuaciones que poseen en las inmediaciones del resonador la discontinuidad 
que éste introduce en el campo, y representan una propagación por ondas esfé¬ 
ricas, en la que, calculando por el teorema de Poynting la energía radiada al 
través de una superficie esférica de radio r se tiene para un intérvalo T, como 
valor de esta energía, 
en cuya expresión f puede tener para el cálculo de la integral la forma /(t - 
ó simplemente / (¿), ya que la cantidad de energía radiada, suponiendo á T sufi¬ 
cientemente grande, no depende del valor absoluto de t sino del intérvalo T. La 
energía radiada anterior lo es á costa de la energía U del resonador, de donde 
por el principio de la conservación de la energía 
t 
De esta última ecuación, suponiendo que 
1 dtd^t 
q 3 dt d f- 
es una cantidad mucho menor que U cualquiera que sea t , lo cual puede lograrse 
mediante apropiada elección de las constantes M y Q, y escribiendo a en vez de 
una cantidad sumamente pequeña, se 
tiene la siguiente ecuación 
cuya solución es 
f — Ce nt eos (|3¿ — 5) 
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