— 30 - 
De donde, hallando el valor de U, y comparándolo con el anterior, se deduce: 
k 
O 
o s u 
O 
8tz v 2 
O 
mediante cu) r as fórmulas se relaciona la energía media del resonador con la in¬ 
tensidad específica y la energía por unidad de volumen correspondiente á la ra¬ 
diación monocromática linealmente polarizada cuyo periodo es el del resonador. 
Estas consideraciones nos permiten abordar la noción de entropia del reso¬ 
nador. Supongamos al efecto móvil una de las paredes del recinto donde se halla, 
é iniciemos una compresión adiabática de la radiación que se halla en el interior. 
La entropia del sistema total no varia, pero sí la k de cada radiación en particular; 
teniendo ello por consecuencia que el resonador absorberá energía de la radia¬ 
ción hasta restablecerse el equilibrio al finalizar toda compresión adiabática ele¬ 
mental; en consecuencia, la entropia del resonador aumentará en tanto como dis¬ 
minuirá la de la radiación. El estado termodinámico del resonador es sólo función 
de u, luego también lo será la entropia S del mismo. Expresando el proceso ante¬ 
rior, como es corriente en Termodinámica 
SS 
o u 
obteniéndose además: 
O 
8 s 0 _ / 
hu 0 T 
y por lo tanto 
S^F 
U 
Si logramos expresar la entropia del resonador en función de —obtendré- 
V O 
mos la forma de la función F, y por lo tanto la ley de la radiación. 
446 
