- 33 — 
De modo que la intensidad específica referida á la longitud de onda de un 
rayo monocromático ( k^ d\~k^dv) 
cp-h 1 
^ ~~ X 5 2h 
plT 
e — 1 
llamada fórmula de Planck por ser debida á físico tan eminente. 
XXVI.—Consideraciones sobre la teoría de Planck 
Para grandes longitudes de onda da la fórmula de Planck el mismo resulta¬ 
do que las de Jeans y Lorentz, así es que para estas longitudes de onda la fórmu¬ 
la de la radiación puede considerarse como indiscutible y definitiva. 
De la comparación con los resultados experimentales, dedúcese: 
h = 6,548 Y. 10 — 27 erg. sec. 
p = 1,346X10- 16 -^r 
grad. 
De la teoría se deducen algunos resultados sobre los que no insitiremos aquí, 
y que resultan comprobados por los de otras teorías; por ejemplo: el valor de la 
masa absoluta de un átomo de hidrógeno. 
La constante h, tiene gran importancia, pues ella señala lo característico de 
la teoría de Planck. En efecto, la teoría de Planck se distingue por admitir que la 
energía de un resonador no puede variar en los fenómenos de emisión y absorción 
sino por cuantums, múltiplos de e, el llamado cuantum de energía, lo cual está en 
oposición con la teoría electromagnética de Maxwell, para la cual no hay cuantums 
privilegiados ni definidos, así es que el principio que constituye la base de la teoría 
de Planck, debe enunciarse así: «Aunque la teoría de Maxwell es inaplicable á los 
resonadores, la energía media de un resonador en el seno de una radiación es la 
misma que la que da aquella teoría»; principio al que se opone una pequeña difi¬ 
cultad aparente, que da por otra parte la explicación de algunos fenómenos re¬ 
cientemente descubiertos, y que consiste en que e es relativamente grande si se 
la compara con la enei'gía media de un resonador, así es que en la distribución de la 
misma les cabrá probablemente á pocos resonadores valores distintos de cero. 
449 62 
MEMORIAS.—TOMO VII. 
