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ferencia de haberse corrido el recinto, y por lo tanto el c. d. g total,, el cual por 
una sucesión de ciclos iguales puede moverse indefinidamente por sí solo partien¬ 
do del reposo. Esta dificultad 'desaparece si admitimos la inercia de la energía; 
que el cuerpo / al transportarle de B á A posee la masa ~ , por lo tanto el c. d.g 
total permanece invariable, pues por causa del transporte debía correrse el re¬ 
cinto de una cantidad 5 hacia la derecha. 
XXXV.—De los invariantes en la transformación de coordenadas 
Se facilita la transformación que expresa el principio de relatividad aplicado 
al movimiento estacionario de un recinto en cuyo seno tiene lugar la radiación, 
buscando los invariantes de aquélla. Los más importantes son: 
2 , 
^ , 
p , (presión) 
S , (entropía) 
G y , (componente sobre el eje y t , , , , . . . _ 
_ . . , . > de la cantidad de movimiento G 
6-0 , (componente sobre el eje 0 j 
s 
■ .. , (H — potencial cinético de Helmholtz) 
\ q - — id 2 
w 
\¡q t — w 2 dt , 
H dt 
W dt 
T dt , 
CÍt \ Componentes sobre los ejes v y s respectivamente de los impulsos 
F g dt J 
de las fuerzas exteriores F , relacionadas con el potencial cinético mediante las 
fórmulas — 
ci t 
d 5 H 
Í7¡) 
F 
* ’ dt 
S H 
S (^7) 
:F 
d 
Tt 
5 H 
F 
E dt — G x dx 
R dt — G x dx\ [R — E-\-pW es la función llamada por Gibbs función calórica] 
Es de recordar que las derivadas del potencial cinético respecto deTFy T son 
la presión y la entropía. 
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