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gravita directamente sobre el elemento y se ejerce normalmente al citado elemen¬ 
to, se tendrá, llamando y á la distancia del elemento i X ds del fondo á la superfi¬ 
cie de nivel y T á la tensión por unidad de longitud medida en el sentido de las 
generatrices. 
siendo "p el radio de curvatura de la sección recta del cilindro que constituye el 
fondo, curva que llama lintearia Jaime Bernoulli, y siendo k una constante igual 
al peso específico del líquido. 
De la primera de las dos ecuaciones anteriores se deduce 
T — Const 
T 1 
y la segunda, poniendo — = -%■, 
p y = c 2 
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La propiedad que expresa esta ecuación es común á otra curva, la elástica 
plana, que es la que realiza una varilla elástica inalargable sujeta á dos fuerzas y 
dos pares aplicados á sus extremos, y cuya forma, antes de la deformación pro¬ 
ducida por aquéllos es la de una recta ó un arco de circunferencia. 
Como luego se demostrará, la resistencia á la flexión que se experimenta al 
querer doblar una varilla elástica puede representarse por una fuerza y un par 
que obrando en una sección cualquiera de la elástica equilibran las fuerzas que 
obran en las dos partes en que la citada sección divide á la elástica. Esta fuerza 
y par se llaman elásticos, y este último, cuyo eje es perpendicular al plano de la 
curva es proporcional, como también se demostrará más tarde, á la curva¬ 
tura ~ en el punto considerado, cuando la forma primitiva ó forma de la curva 
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antes de la deformación una recta, y á la diferencia — - rr de curvaturas antes 
P O P <3 
y después de la deformación cuando la forma inicial no es la de una recta. 
