siendo V la velocidad absoluta, igual á v -)- w R. 
En el segundo caso, en que k i k 0 = k*y k 3 = o, el radio de curvatura dado 
a» 
por (31) es constante, y su valor _I. Las ecuaciones (23) son compatibles y 
k 0 k i 
la ley del movimiento es 
^ - $ + k 0 R 0c = k 0 V- 2 
siendo la tensión 
T= P o°o[ V ' - * 9t] 
En resumen, y prescindiendo del caso banal en que el hilo se mueve á lo 
largo del eje de las z, podemos decir que, si el movimiento estacionario en 
las condiciones dichas es posible, ó bien la velocidad es constante, ó la curva tra¬ 
yectoria es congruente en cada una de sus partes de igual longitud, excluyendo 
la recta, esto es, ó es una hélice circular ó una circunferencia. La ley de la masa 
por unidad de longitud ó es constante ó es exponencial. 
Como corolario del teorema que acabamos de demostrar, vemos que, si el 
hilo es uniforme y la fuerza tangencial es nula, la velocidad es necesariamente 
constante. 
En el capitulo siguiente nos ocuparemos de trayectoria descrita en esas con¬ 
diciones, suponiendo además — o 
IX.—Caso particular en que la velocidad de deslizamiento es constante. 
Supongamos que las fuerzas exteriores que sobre el elemento ds obran son 
nulas. Si al mismo tiempo el hilo es uniforme, po = 7 , y según lo demostrado en 
el párrafo anterior, la velocidad v es necesariamente constante. La fuerza tan¬ 
gencial de inercia no interviene ya, y sólo introduce el movimiento la fuerza cen- 
, . . v' 2 . . T 
trifuga de inercia — la cual podemos considerar unida á la fuerza centipreta — 
P T ? 
constituyendo la resultante de ambas una fuerza — . El elemento de hilo se 
P 
