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hallará sometido á las fuerzas exteriores que resultan del movimiento relativo, 
dT ¿r , , , , r 
a la tensión — d s — - ds según la tangente, y a la tensión — según la nor- 
d s d s p 
mal principal interna. Luego la figura del movimiento estacionario es la del 
equilibrio de un hilo sometido á las fuerzas exteriores que dimanan del movi- 
mieno relativo la centrifuga ordinaria y la compuesta. Resuelto el problema de 
equilibrio y siendo T’ la tensión correspondiente, la tensión del hilo en movi' 
miento estacionario es 
T = T' + E 2 ( 33 ) 
Las ecuaciones de este movimiento serán por lo tanto las del equilibrio 
poniendo T’ en vez de T. Así, pues, pasando ya á integrales primeras, expresare¬ 
mos que el incremento de tensión T’ mas el trabajo de las fuerzas exteriores a! 
pasar de j á ^ -j- ds es nulo (pág. 6, for. 8). 
w 2 
dT' -}- — (x dx -f- y dy ) = o 
que, integrada, da 
f > 
r -\- = k t ( 34 ) 
En segundo lugar, escribamos que la suma del momento de las fuerzas ex¬ 
teriores respecto del eje z, más el incremento en el momento de la tensión es 
nula, condición evidente del equilibrio: 
± o •u 
d s\ d s 
") 
r) d s 
[ d x d yl 
x —■ 4 - y — I d s = o 
d s d s J 
que, integrada, dé 
r -2 iV j, — w v _ ^2 (35) 
d s 
Y, por último, se observará que siendo todas las fuerzas exteriores norma¬ 
les al eje de las z, la proyección de la tensión V sobre el mismo eje, es constante 
luego 
