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Y, finalmente, si las oscilaciones del hilo no lo apartan de su plano, se tiene 
el sistema: 
a? _ , a* 
as rj ds 
dr¡_ = dV_ _ db 
d s dt ds 
dV_ 
dt 
dr¡' 
~dt 
1 dT' 
-T— + r + 
p a d s 
pa L 
^ d 0' d 6' 
d s d s 
+ ®fU + SV 
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que da á conocer yj' 9 ' y T’ en función de s y t, teniendo en cuenta las con¬ 
diciones iniciales y límites. 
En los dos capítulos siguientes vamos á ocuparnos en algunas aplicaciones 
de las fórmulas que se acaban de encontrar. 
XIII.—Oscilaciones de los cables en las transmisiones teledinámicas 
Las ecuaciones 58, 69, 69 bis, 70 y 71, nos permitirán resolver los proble¬ 
mas de movimientos oscilatorios de cables teledinámicos. En ellas debemos hacer 
T’ = B’ = N’ = o porque la gravedad es constante. Admitiremos, además, que 
el cable tiene poca flecha, de modo que tomaremos = — g re¬ 
considerando, en primer lugar, las oscilaciones perpendiculares al plano del 
movimiento normal, la ecuación 71, derivada respecto del tiempo, nos dá 
—-h V - 
d C ds dt 
Tt <tp ' + +' 1 
Pero en virtud de la primera de las (58), el segundo miembro de la ecua¬ 
ción anterior vale también 
q p' 
(*) Es decir supondremos al cuadrado de 6 del mismo orden que las perturbaciones. 
