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de donde se deducen las formas de F l y iú¡. 
Consideremos ahora el movimiento perturbado en el plano del cable teledi¬ 
námico. En las fórmulas 72 y 73 se supondrá, como en el caso anterior p a — 1 , 
y, como quiera que la única fuerza exterior es la gravedad, %' = — o. Nos 
limitaremos además al caso en que la pequeñez relativa de la flecha permite su¬ 
poner constante la tensión y radio de curvatura, cuyas derivadas respecto á 5 son 
del orden del ángulo que, con el horizonte, forma la tangente. Es decir, se supon¬ 
drá á este ángulo del orden de las perturbaciones. Además, siendo la velocidad v 
constante, se tiene evidentemente 
d o _ v 
dt 
Las ecuaciones 72 y 73 se podrán escribir, por lo tanto, del siguiente modo: 
_ df]' _ - dd' 
P ~ P 
(83) 
dt 
+ 
dT' - 
{vo’ — r¡') — = — -t-e' 
ds 
dr¡' 
7 T 
+ 
57 
p 
T' dT 
+ — + -7- 0' 
D ds 
(84) 
habiendo puesto en vez de su igual-en virtud de la primera condición 
ds v--T 
en el movimiento no perturbado, y en vez de 0 L su igual-. Si en la primera 
P 
de las fórmulas 84 se substituye el valor de v O' - r¡' sacado de la primera de las 
83, y en la segunda (84) el de dado por la segunda de (83), se tendrá 
d? di' dT ' v*-T 
d t d s d s p 
dr¡ 
dt 
dr¡' , de/ de r r dr 
ds dt ds p ds 
(85) 
MEMORIAS.—TOMO IX. 
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