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d a v 
Y) 
dS V 
-r-1" « - 
p 
( 89 ) 
Llevados estos valores á las ecuaciones 83 se hallan entre a, ¡3 y 6 las dos 
condiciones geométricas siguientes 
d a P _ 0 
ds ~q 
+ d = , 
< 7 S r . 
( 90 ) 
En efecto, derivando estas condiciones respecto á í y teniendo en cuenta 89 
y que p es sólo función de s vt, y que por lo tanto — = v —, se llega á 
<)s 
las fórmulas 96. 
En virtud de 89 y 90, si se cambia de variables independientes, poniendo 
en vez de í y í, las variables a y t, se tendrá 
d t 
r¡' = ^ + v Q' 
0 1 
y las ecuaciones 87 se convierten substituyendo en vez de y vj' estos valores, 
en las siguientes: 
d~ a 
d t~ $a p 
dT' v^-T 
— 0' 
, , ¿o' „ d o' ¿0' r ¿r 
d t* d s d s p d s 
( 91 ) 
En esta forma fueron dadas por Léauté en su “Théorie Generale des trans- 
missions par cables metalliques (*). 
(*) París, 1882. 
