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presar que la fuerza que obra sobre el peso es igual á la masa por su aceleración. 
Ahora bien, la componente vertical queda equilibrada por la tensión, y la com- 
d ~n 
ponente horizontal que produce el movimiento es — P — ' luego 
ds 
P d 2 r¡ _ p dr¡ 
g dP 
ds 
Substituyendo la solución trigonométrica en t, resulta para el extremo, que 
responde á x — \ 
V a 
dy 
i dy 
ds 
d x 
Substituyendo la solución 102 , se llega á la condición siguiente, recordando 
que J 1 = -—— , Y i — d Y° _ y_ s í en d 0 ¿ Y i las funciones de Bessel de 
den da 
orden 1 . 
/Ap Vi\ 
+ 
(103) 
b (p\/y y ° < ' p \ , y'> ~ 2 y ' (í Vt)) = 0 
la cual unida á la condición en el límite fijo en que x = “y —- -(- / á. saber: 
Ajo 
p \l + ? \ + BY \ py Jl 
~ + l 
= o 
104 
determinan por la eliminación de — entre ellas, los valores de p que convienen 
id 
al problema, y por lo tanto los períodos de las vibraciones. Si escribimos 
2 Ví =s ■ 
p \/j -t- 1 = A* 
el resultado de eliminar — entre 103 y 104 adopta la forma: 
ID 
