6 - 
van en aumento á medida que se aproxima al ángulo recto. Este principio muy 
conocido, aunque no formulado quizá por los geómetras en los mismos términos 
explícitos, será el fundamento de mi demostración elemental teórica. 
Esta deberá consistir, según lo arriba indicado, en patentizar que la desvia¬ 
ción se hace mayor siempre que el rayo incidente se separe de la dirección LI 
(fig. 1. a ) á la que corresponde un rayo interior perpendicular al plano bisector 
del ángulo refringente del prisma. Supongamos pues, que el rayo incidente al 
abandonar la mencionada dirección se inclina hácia la cara de entrada girando 
en el sentido expresado por la flecha (fig. 4. a ). Entonces sucede que el rayo emer¬ 
gente gira también en el mismo sentido hácia la arista del prisma, pero gira de 
un ángulo menor. Para evidenciar este aserto en que estriba toda la fuerza de la 
demostración, distinguiremos dos casos: l.° que el rayo interior esté entre la 
arista del prisma y la normal á la segunda cara del mismo (fig. 4. a ) 2.° que se 
halle entre la base y la normal, (fig. 5.*) En el primer caso al inclinarse el rayo LI 
en el sentido de la flecha hácia la cara respectiva del prisma, aumenta el ángulo i 
y con él el de refracción r. Pero como siempre se verifica qu£ r -pr' = a, cuanto 
aumenta r disminuye r', disminución que implica la de su correlativo e. El rayo 
PL gira pues, en el mismo sentido de la flecha para inclinarse hácia la normal CP 
y hácia la arista del prisma; pero es fácil ver que este ángulo de giro del rayo 
emergente I'L es menor que el del rayo incidente LI. En efecto, desde que por 
a 
razón del giro r crece y r' decrece otro tanto, r es superior y r' interior á ——- ; y 
por ende i, correlativo del primero, es mayor y más próximo al cuadrante que e, 
correlativo del segundo. Si suponemos ahora que r aumenta por incrementos 
441 
