Las funciones hiperbólicas resuelven inmediatamente la integral anterior. En 
efecto, 
Luego de (1) se deduce 
S± 
K 
= Arg Th ~ 
gt dx 
ó sea v — K Th -2— = — 
K dt 
De esta última igualdad se pasa á la ecuación finita del movimiento fácil¬ 
mente como á continuación se expresa: 
3.° En el péndulo circular para oscilaciones que no sean infinitesimales, se 
encuentra para el tiempo de una oscilación. 
(1) 
Las diferentes integrales de esta igualdad se hallan condensadas en la si¬ 
guiente: 
z n d z 
V a z — s % 
495 
