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^Representemos ahora por e el valor numérico vi de aquella diferencia 
de potenciales: tendremos de un lado, la fórmula de Ohm e — rij de otro, 
la del trabajo calórico de Joule convertida en esta otra: T = ei, que puede 
hacerse extensiva á cualquier otro trabajo eléctrico mediante el siguiente 
senzillo razonamiento. Consideremos por ejemplo, el trabajo mecánico de 
un motor eléctrico; establezcamos en él un régimen normal, y anotemos la 
intensidad de la corriente que lo atraviesa. Hecho esto, reemplacemos el 
motor por un hilo conductor de resistencia tal, que se restablezca el mismo 
régimen, y en virtud de lo que llevamos expuesto, los dos trabajos mecáni¬ 
co y calórico desarrollados respectivamente en el motor y en el hilo será-n 
equivalentes y, por consiguiente, vendrán ambos expresados por el mismo 
producto ei. La única diferencia consiste en que el factor e representa á la 
vez la diferencia de potenciales junto con el producto ri cuando se trata del 
trabajo calórico, y únicamente representa aquélla cuando se refiere al traba¬ 
jo mecánico. Parécenme, Señores, más que suficientes las ligeras indicacio¬ 
nes contenidas en esta corla digresión, para otorgar á la fórmula de Joule el 
rango que merece no inferior al que posee la antedicha fórmula de la ener¬ 
gía en mecánica: es sin duda el primer eslabón de la cadena de los conoci¬ 
mientos electrodinámicos. 
Las dos fórmulas de igual estructura y de la misma capital importan¬ 
cia, cada una en su propia esfera, nos han de conducir forzosamente á resul¬ 
tados análogos en los dos órdenes de fenómenos á que pertenecen; y por esta 
razón van á ser el punto de partida de nuestro estudio analítico acerca de la 
tesis anunciada, empezando primeramente por el de los fenómenos eléc¬ 
tricos. 
II. 
Observemos desde luego que toda fuerza, si bien en su concepto formal 
puede abstraerse de la materia, en realidad está siempre vinculada y como 
encarnada en ella: necesita un órgano material ó aparato donde residir, y en 
éste su asiento empieza ya á ejercer su acción derrochando parte de la ener¬ 
gía que nos proponemos beneficiar. 
Aplicado este principio generalísimo á la fuerza electromotriz, nos ex¬ 
plica el hecho antes mencionado de que, por consumirse una parte más ó 
menos grande de la energía eléctrica en el calentamiento del generador, sólo 
la parte complementaria es utilizable fuera de él, y añadamos ahora, en 
virtud de las fórmulas poco há deducidas, que de la diferencia máxima de 
potenciales equivalente á la fuerza electromotriz constante una fracción so- 
memorias.—TOMO II. 
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