de fase entre el vector de la intensidad y también, por consiguiente, del vector de 
la fuerza electromotriz efectiva que siempre está en concordancia con él, y el 
vector de la fuerza electromotriz de autoinducción. 
Examinándola senoide ABcDE , lugar geométrico de las variaciones de 
la intensidad de una corriente alterna de la forma harmónica mencionada, fácil¬ 
mente se observa que en el primer cua¬ 
drante sus variaciones son positivas, la 
intensidad aumenta, luego las fuerzas de 
reacción serán negativas alcanzando su 
valor máximo en el arranque, o sea en 
el origen A. Veremos también que en 
las dos posiciones infinitamente próxi¬ 
mas, anterior y posterior al punto B, la 
intensidad se conserva constante y que 
por consiguiente en dicho punto B la 
reacción quedará reducida a cero. Así, pues, en el mencionado primer cuadrante, 
la ley de las variaciones de la fuerza electromotriz de autoinducción vendrá 
representada por la curva ab. En la segunda cuarta parte del período, la inten¬ 
sidad, si bien se conserva positiva, sus variaciones no obstante son negativas, su 
valor absoluto disminuye, luego, la íuerza de reacción cambiará de signo en el 
punto b, de negativa que era pasará a ser positiva yendo en aumento sucesivo 
hasta llegar al punto c, o sea hasta la mitad del período, en cuyo instante cambia 
el sentido de la circulación de la corriente: la curva be representará la ley de las 
variaciones de la fuerza de reacción durante el tiempo considerado. Como que en 
la otra mitad del período, los fenómenos se repiten si bien que con signo cam¬ 
biado, dedúcese que la fuerza electromotriz de autoinducción va retrasada 
TC . . 
de — respecto de la intensidad, y como esta ya hemos repetido varias veces que 
¿i 
está siempre en concordancia de fase con la fuerza electromotriz efectiva, resulta 
también que el vector de esta y el de la autoinducción están en cuadratura yendo 
este último retrasado con relación al primero. 
En comprobación de lo manifestado, bastará tomar la formula de la fuerza 
electromotriz autoinducida en una espira 
e s 
di 
dt 
sustituir en ella el valor de i = Isen wt, y resultará conforme se trata de 
demostrar 
e s = — w L I sen (wt -\——). 
El valor máximo absoluto será E s = w LI . 
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