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el valor máximo de este flujo corresponderá a eos wt — 1 . 
10 8 E 0 
®o 
H W 
y por consiguiente 
<X> = — <í> 0 eos wt 
la comparación de este valor con el de la tensión en los bornes 
e = E 0 sen wt 
demuestra la verdad de la segunda conclusión. 
Pongamos ahora en serie una bobina de esta clase con una resistencia R no 
inductiva —-una lámpara por ejemplo— en un 
circuito alterno de fuerza electromotriz cono¬ 
cida E. Si / es la intensidad de la corriente, 
observaremos que la fuerza electromotriz efec¬ 
tiva resultante valdrá RI , y como el vector de 
ella concuerda con el de la intensidad, uno de 
los catetos del triángulo de las tensiones será, 
supongamos, O A = E e f = RI; si con un radio 
OM = E trazamos una circunferencia, el punto 
B de intersección de esta con la perpendicular 
AC t nos dará el valor AB = E s de la fuerza electromotriz de autoinducción 
ll 
X 
£ ef? > 
rwm^\AA/v\ 
<--E- 
F,y. 6- 
Es = v'fi' - si’ 
Si la tensión en la línea es, admitamos E — 100 vol¬ 
tios y la lámpara de 40 voltios X 10 amperios , el 
valor que deberá tener la fuerza de reacción de la 
bobina para reducir los 100 voltios a 40 voltios, será 
E s = V 100‘ 2 — 40 2 = 91,6 voltios. 
Este procedimiento comunmente empleado en 
estos casos en la práctica, no es rigurosamente 
exacto; es evidente que la fuerza electromotriz efec¬ 
tiva no solo ha de vencer la resistencia R si no tam¬ 
bién la resistencia r de las espiras del hilo de la bo¬ 
bina; la componente energética es imposible que valga cero; resulta, pues, que 
dicha fuerza electromotriz en lugar de valer i?/deberá ser igual a (R-\- r) 1= OD, 
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