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corriente deducido de la expresión anterior F = 4'jzni ( i en unidades cegesima¬ 
les): este valor trasportado sobre P' P" nos dará un punto P" de la curva pedida. 
Repitiendo igual construcción para los diversos puntos de la curva del flujo, 
hallaríamos otros tantos de la curva MNQRS de la intensidad que nos produciría 
en él ciclo de histéresis supuesto un flujo alterno senoidal. Ateniéndonos a este 
resultado, la representación vectorial de los valores instantáneos de los dos gran¬ 
dores, flujo e intensidad de corriente, no podría tener lugar. Pero, en la teoría 
de las funciones periódicas complejas se demuestra que los diversos grandores 
eléctricos (fuerza electromotriz, tensión, intensidad, flujo) representados casi 
B 
siempre en la práctica por curvas deformadas más o menos semejantes a la 
senoidal, pueden constituirse por otras rigurosamente senoidales, con tal que 
estas sean de la misma eficacidad que aquellas, y que su diferencia de fase se 
haya determinado de una manera conveniente; la sustitución de estas curvas 
senoidales, denominadas equivalentes no altera en lo más mínimo el valor de la 
potencia verdadera desarrollada en el circuito (1). En virtud de este principio, 
el sistema constituido por las dichas curvas senoidal del flujo y deformada de la 
intensidad, podrá transformarse en otro equivalente de curvas senoidales perfec¬ 
tas, en cuyo caso la representación vectorial de ambos grandores podrá aplicarse 
con todo rigor. Demuéstrase también en la teoría antes mencionada, y de la cual 
según se observa, nos limitamos solo a señalar los principios que interesan al 
caso que estamos estudiando, que la senoide equivalente a la curva deformada de 
la intensidad, va avanzada con relación a la del flujo. 
(1) Esta susbtitucíón no puede adoptarse si la deformación de las curvas es muy pronunciada, sobre 
todo si el circuito alimenta motores sincrónicos. 
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