de dar una componente energética tal, que, como hemos indicado ya con anterio¬ 
ridad, multiplicando su valor eficaz por la tensión también eficaz en los bornes 
de la bobina, nos dé un producto igual al número de watios absorbidos por la 
histéresis. Sea OQ, supongamos, el valor eficaz de esta componente energética 
así determinada, trazemos la perpendicular QF al vector 0<t», y uniendo el punto F 
intersección de esta perpendicular y la circunferencia de radio OD = I 0 con el 
punto O, quedará determinado el ángulo G O F — « del avance pedido de la inten¬ 
sidad respecto del flujo. 
Deshaciendo el giro hasta colocar el vector OC del flujo sobre O <I>, los vecto¬ 
res de la tensión, intensidad, flujo y autoinducción, tomarán las posiciones 
U, I, c j) y Es señaladas en la misma figura. Resulta, pues, que la histéresis dismi¬ 
nuye la diferencia de fase entre los vectores U e I, o lo que es lo mismo deter¬ 
mina un avance de / con respecto a < f > . 
Este procedimiento empleado 
por algunos autores alemanes 
para resolver de una manera 
sencilla el problema en cuestión 
se nos figura susceptible aún de 
mayor simplificación. En efecto, 
si con un diámetro O A, valor 
máximo, supongamos, de la in¬ 
tensidad trazamos una circunfe¬ 
rencia, y desde O como centro 
trazamos otra circunferencia con 
un radio OB igual al valor de la 
componente energética, deter¬ 
minada según queda antes ma¬ 
nifestado, el ángulo POA for¬ 
mado por la cuerda común de 
ambas circunferencias y el vector OA, será la diferencia cp 0 de fase pedida entre 
la tensión en los bornes de la bobina y la repetida intensidad. El complemento a 
de este ángulo será el avance de / sobre <h. 
Resumiendo: Cuando la resistencia Ohmmica r de las espiras de una bobina 
disminuye, la diferencia cp de fase entre la tensión en los bornes y la intensidad 
de la corriente aumenta: en el límite cuando r es igual a cero, dicha diferencia 
adquiere su valor máximo cp 0 = 90° si la bobina no lleva núcleo de hierro, 
v 9o < 90° si está provista de hierro. En el primer caso, el triángulo de las ten¬ 
siones es rectángulo en el segundo oblicuángulo. 
Consecuencia de lo expuesto, es que en las bobinas sin núcleo, el valor má¬ 
ximo del flujo corresponde al valor también máximo de la intensidad 
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MEMORIAS.—TOMO XI. 
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