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o sea: 
f sen 4( a 2 - a i)sen| |(a 2 - aJ+Al—^COSy(oc 2 —a^cosf-Jía,—a,)+^ 1 
(10) sen A = - - - -^-- — ¿- - l - — -— 
e sen A 
Siendo e < j , o sea — e < 45 o , puede ponerse: 
(11) sen j(a 2 — «,) = /> sen «p ; — ^cos j (a 2 — a,) = p eos <p; 
en que p y <? serán constantes para cada valor de ( — a,) y de c . De las (11) 
se deduce: 
sen -(a 2 — «,) 
sen <p ’ 
(12) 
tg 9 = — 
tg 
r( a 2 — a i) 
tg 2 
y si además escribimos 
:i 3 ) 
Qi — (“« — a i) — 'P 
la ecuación (10) se convierte en 
(14) 
sen A 
Qi 
COS ( + A ) 
sen A 
en que para cada curva definida por — a, = constante se tiene Q t = constante 
y Qv — constante. Bastará, pues, determinar para cada una de las curvas encon¬ 
tradas en el párrafo 5 los valores de Q { y Q 2 , para hallar fácilmente los sucesivos 
puntos (A, A) en que va cortando a las diversas líneas isodiastemáticas. 
ó. Resolución práctica del problema. —Determinada, en la estación M, la 
distancia epicentral en grados de círculo máximo, y en el supuesto de prescin¬ 
dir de la determinación análoga en la estación N, la diferencia de distancias 
puede deducirse inmediatamente del valor P ü — P, por medio de las tablas sís¬ 
micas corrientes. En la tabla n.° 1 que se acompaña, la primera y la segunda co¬ 
lumnas son las adoptadas por el Comité sismológico de la British Association y 
dan en segundos los valores del tiempo P — O que media entre el instante O de 
ocurrir el terremoto y el de llegada de los primeras ondas a la estación cuya 
distancia epicentral, medida en grados, es A . La columna tercera comprende las 
diferencias 11 entre los tiempos tabulados en la segunda columna, y la columna 
cuarta los valores de ~, o sea la velocidad aparente de propagación de las ondas 
primeras, en grados por segundo; la ligera discontinuidad que se nota en los va- 
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