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a la acción de la gravedad son negativos, y por lo tanto predominan sobre éstos 
las acciones elásticas K y K'. 
Si en la ecuación sencilla (8), substituimos 
Mr o 
I 
por —, en la que l represen¬ 
tará la longitud reducida del péndulo o sea la distancia del centro de oscilación 
al eje, quedará bajo la forma dada por los autores 
dt g sen i 
HF + 5 £ Tt + —r~ 
d-x 
lit 2 
= 0 
(?) 
Cuando el suelo se mueve de manera que la ecuación x — f {t) toma la forma 
particular x — x n - sen (pt -j- 5), es decir la correspondiente a un movimiento 
sinusoidal, la ecuación (9) tiene por integral (*) 
0 
Xm 1 
i (j? + w *)V/ -hn 2 *» 
sen yp (t — -uj + Sj 
( 10 ) 
en la que u representa la razón — del periodo de la onda sísmica al periodo de 
T P 
péndulo, ¡i una constante dependiente del amortiguamiento y f ( a) la expre- 
2 
. En el caso de oscilaciones sísmicas muy rápidas podemos su¬ 
poner u — 0 y entonces el centro de oscilación, distante la cantidad l del centro, 
permanece invariable con relación a los ejes (O x y z) y por lo tanto a este punto 
habrá que referir los movimientos del suelo. 
La ecuación (10) se acostumbra escribirla así: 
sion 
(t 
2u 
-j- id 
L X;n 
l (/ -)- U 2 ) \J 1 -\- \L~ f (u) 
sen | p ( 
— x) -(- §] 
ai) 
siendo y la desviación sobre el papel registro y L la longitud reducida del in¬ 
dicador. 
El periodo propio de la masa pendular sola es 
T 
= 2 k\I - 1 —r = 2n A / , 
V g sen i V - 
I 
Mgr 0 sen i 
( 12 ) 
(*) Galitzin, 1. c. pág. 264. 
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